✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.160e+19 Bq/g = 3.136e+8 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.663e+6 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 9.86e-5 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.97 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 2, beta: 8, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 540.521 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.7181 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.8748 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.8544 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 5.3652 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 9.67 min | 0 | 2 | 8 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 9.67 min | 0 | 0 | 16 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 9.67 min | 9.67 min | +2.1e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 0.738 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01138 MeV | 0.01138 MeV, I=0.654% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02879 MeV | 0.02879 MeV, I=0.084% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.96610 MeV, Eśr=0.00094 MeV | Emax=3.86170 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+96.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.17310 MeV, Eśr=0.00336 MeV | Emax=3.36990 MeV, Eśr=0.00008 MeV | ΔEmax=+187% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.87571 MeV, Eśr=0.00148 MeV | Emax=3.27000 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+273% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0288 | 0.084% |
| 0.0114 | 0.654% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0009 | 1.9661 |
| 0.0034 | 1.1731 |
| 0.0015 | 0.8757 |
| 1.9564 | 0.5110 |
| 0.0010 | 0.0083 |
| 0.0047 | 0.0075 |
| 0.0024 | 0.0075 |
| 0.0001 | 0.0008 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cu-62
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1+*; T1/2: 9.672e0 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε+β+; T1/2: 9.672 m |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 620290 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cu-62; S(2n)=20584.9171 keV; S(2p)=15715.0478 keV; Q(a)=-5365.1666 keV; Q(2B-)=-10800.5214 keV; Q(ep)=-7178.3356 keV; Q(B- n)=-14509.9552 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cu-62 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=9.673 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 2, max 1173.02 keV (0.3417%); rekordy MF=8/MT=457: 112 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=9.75 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1172.9 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 95 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=9.75 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1172.9 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 95 |
| ORIP/TORI gammas | 2 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.