✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.513e+18 Bq/g = 4.089e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.517e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.000525 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.86 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 2, beta: 8, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 591.683 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.7012 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.2782 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.4946 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 4.0866 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.13 h | 0 | 2 | 8 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.13 h | 0 | 6 | 15 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.13 h | 1.13 h | -2.41e-7% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 0.852 %/rozpad | 775 %/rozpad | +9.09e+4% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.05132 MeV | 0.05132 MeV, I=0.753% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.14021 MeV | 0.14021 MeV, I=0.099% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.88310 MeV, Eśr=0.00143 MeV | Emax=2.82140 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+49.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.07740 MeV, Eśr=0.03290 MeV | Emax=2.33800 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+117% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.01450 MeV, Eśr=0.00241 MeV | Emax=1.88309 MeV, Eśr=0.00138 MeV | ΔEmax=+85.6% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1402 | 0.099% |
| 0.0513 | 0.753% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0014 | 1.8831 |
| 0.0329 | 1.0774 |
| 0.0024 | 1.0145 |
| 1.7784 | 0.5110 |
| 0.0056 | 0.0096 |
| 0.0275 | 0.0086 |
| 0.0140 | 0.0086 |
| 0.0007 | 0.0010 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ga-68
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 1+*; T1/2: 6.7842e1 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε+β+; T1/2: 67.843 m |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 680310 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ga-68; S(2n)=19504.9619 keV; S(2p)=15405.7074 keV; Q(a)=-4086.5521 keV; Q(2B-)=-8191.527 keV; Q(ep)=-7055.472 keV; Q(B- n)=-12483.6544 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ga-68 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.1285 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 2, max 1077.34 keV (3.22%); rekordy MF=8/MT=457: 226 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.1305 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1077.34 keV (323.5%); rekordy MF=8/MT=457: 182 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.1305 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1077.34 keV (323.5%); rekordy MF=8/MT=457: 182 |
| ORIP/TORI gammas | 2 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.