✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.128e+17 Bq/g = 8.455e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.115e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0607 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.22 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 5, beta: 23, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 700.287 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.6455 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 11.3525 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.8522 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 4.6468 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 4.58 h | 0 | 5 | 23 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 4.58 h | 0 | 15 | 62 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 4.58 h | 4.58 h | -2.37e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 56.7 %/rozpad | 1.85e+3 %/rozpad | +3.17e+3% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01439 MeV | 0.01439 MeV, I=19% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04369 MeV | 0.04369 MeV, I=18.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.25557 MeV | 0.25557 MeV, I=17.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.29703 MeV | 0.29703 MeV, I=1.08% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.04130 MeV, Eśr=0.00394 MeV | Emax=1.87430 MeV, Eśr=0.00014 MeV | ΔEmax=+80% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.97715 MeV, Eśr=0.00381 MeV | Emax=1.55390 MeV, Eśr=0.00042 MeV | ΔEmax=+59% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.83473 MeV, Eśr=0.00631 MeV | Emax=1.53600 MeV, Eśr=0.00005 MeV | ΔEmax=+84% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.0626 | 0.150% |
| 0.2970 | 1.080% |
| 0.2556 | 17.597% |
| 0.0437 | 18.838% |
| 0.0144 | 19.001% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0039 | 1.0413 |
| 0.0038 | 0.9771 |
| 0.0063 | 0.8347 |
| 0.0066 | 0.8037 |
| 0.0022 | 0.7291 |
| 0.0103 | 0.6266 |
| 0.0039 | 0.5689 |
| 0.0033 | 0.5491 |
| 0.0155 | 0.5376 |
| 0.6620 | 0.5110 |
| 0.0046 | 0.5105 |
| 0.0039 | 0.4767 |
| 0.0231 | 0.4567 |
| 0.1895 | 0.4461 |
| 0.0028 | 0.3888 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Rb-81
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 3/2-*; T1/2: 4.572e0 h |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: ε+β+; T1/2: 4.571 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.7720248e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Rb-81; S(2n)=20796.5616 keV; S(2p)=13966.5784 keV; Q(a)=-4646.8018 keV; Q(2B-)=-9743.7851 keV; Q(ep)=-6856.6498 keV; Q(B- n)=-13216.5543 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Rb-81 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=4.572 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 446.15 keV (23.5%); rekordy MF=8/MT=457: 407 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=4.576 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 6 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=4.5761 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 190.32 keV (2.760e+5%); rekordy MF=8/MT=457: 236 |
| ORIP/TORI gammas | 5 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.