✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.755e+15 Bq/g = 4.744e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.600e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00344 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.64 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 2, beta: 8, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 728.803 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.6762 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.7596 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.0573 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 6.2948 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 32.8 dni | 0 | 2 | 8 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 32.8 dni | 0 | 3 | 3 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 32.8 dni | 32.8 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 1.23 %/rozpad | 526 %/rozpad | +4.27e+4% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.21359 MeV | 0.21359 MeV, I=1.08% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.75436 MeV | 0.75436 MeV, I=0.15% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.89730 MeV, Eśr=0.00927 MeV | Emax=1.89776 MeV, Eśr=0.00738 MeV | ΔEmax=+0.0243% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.01590 MeV, Eśr=0.00318 MeV | Emax=1.01616 MeV, Eśr=0.00349 MeV | ΔEmax=+0.0258% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.88150 MeV, Eśr=0.67680 MeV | Emax=0.88161 MeV, Eśr=0.68980 MeV | ΔEmax=+0.0125% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Rb-85 (m2) | 3.8 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.7544 | 0.150% |
| 0.2136 | 1.080% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0093 | 1.8973 |
| 0.0032 | 1.0159 |
| 0.6768 | 0.8815 |
| 0.5434 | 0.5110 |
| 0.0561 | 0.0141 |
| 0.2201 | 0.0126 |
| 0.1136 | 0.0126 |
| 0.0099 | 0.0016 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 4% | 0.33120 | 0.89000 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Rb-84
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 2-*; T1/2: 3.282e1 d |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 32.82 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 5.5478015e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Rb-84; S(2n)=19713.798 keV; S(2p)=16838.24 keV; Q(a)=-6294.8654 keV; Q(2B-)=-5864.5353 keV; Q(ep)=-8034.2245 keV; Q(B- n)=-11032.677 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Rb-84 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=32.82 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 881.6041 keV (68.9037%); rekordy MF=8/MT=457: 97 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=33.5 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 881.615 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 53 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=33.5 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 881.615 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 53 |
| ORIP/TORI gammas | 2 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.