✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.216e+7 Bq/g = 8.691e-4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.031e-5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00254 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 4, beta: 6, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 843.780 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.6100 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.2791 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.1765 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 2.4880 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 4.2 My | 1 | 4 | 6 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 4.2 My | 1 | 0 | 2 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 4.2 My | 4.2 My | +2.47e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | α, branching 93% | α, branching 93% | ten sam tryb; Δbranch=+7.69e-7% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 137 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00156 MeV | 0.00156 MeV, I=72.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00221 MeV | 0.00221 MeV, I=63% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00078 MeV | 0.00078 MeV, I=1.62% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00358 MeV | 0.00358 MeV, I=0.253% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.74535 MeV, Eśr=0.99819 MeV | Emax=0.74536 MeV, Eśr=1.02000 MeV | ΔEmax=+0.00134% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.65241 MeV, Eśr=0.99745 MeV | Emax=0.65243 MeV, Eśr=1.00000 MeV | ΔEmax=+0.00307% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.02170 MeV, Eśr=0.00050 MeV | brak rekordu | brak porównania |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| α | Emisja cząstki α (jądro He-4): Z−2, A−4 | 93% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Tc-99 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0036 | 0.253% |
| 0.0022 | 63.029% |
| 0.0016 | 72.323% |
| 0.0008 | 1.620% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.9982 | 0.7453 |
| 0.9974 | 0.6524 |
| 0.0005 | 0.0217 |
| 0.0016 | 0.0193 |
| 0.0009 | 0.0192 |
| 0.0002 | 0.0026 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 100% | 0.11800 | 0.39423 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Tc-98
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 6+*; T1/2: 4.2e0 My |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 4.20e+06 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.3164757e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Tc-98; S(2n)=16753.2018 keV; S(2p)=15407.3256 keV; Q(a)=-2488.0667 keV; Q(2B-)=-3256.9954 keV; Q(ep)=-8118.3882 keV; Q(B- n)=-8382.9677 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Tc-98 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=4.200e+6 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 2, max 745.35 keV (99.8213%); rekordy MF=8/MT=457: 83 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=4.300e+6 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 2, max 745.38 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 56 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=4.300e+6 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 2, max 745.38 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 56 |
| ORIP/TORI gammas | 4 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.