✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.761e+15 Bq/g = 7.461e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.300e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00499 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.746 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 2, beta: 5, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 882.815 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.5710 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.6254 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.9627 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 2.2565 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 17.0 dni | 0 | 2 | 5 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 17.0 dni | 0 | 5 | 9 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 17.0 dni | 17.0 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 1.94 %/rozpad | 149 %/rozpad | +7.57e+3% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.16576 MeV | 0.16576 MeV, I=1.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.90771 MeV | 0.90771 MeV, I=0.239% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.35961 MeV, Eśr=0.00031 MeV | Emax=0.49708 MeV, Eśr=0.00004 MeV | ΔEmax=+38.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.02270 MeV, Eśr=0.11744 MeV | Emax=0.44380 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+1.86e+3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.02022 MeV, Eśr=0.37724 MeV | Emax=0.35747 MeV, Eśr=0.00022 MeV | ΔEmax=+1.67e+3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.9077 | 0.239% |
| 0.1658 | 1.700% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0003 | 0.3596 |
| 0.1174 | 0.0227 |
| 0.3772 | 0.0202 |
| 0.1984 | 0.0201 |
| 0.0478 | 0.0027 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pd-103
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 5/2+; T1/2: 1.6991e1 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε; T1/2: 17 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1030460 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pd-103; S(2n)=18167.4716 keV; S(2p)=14076.8097 keV; Q(a)=-2256.5112 keV; Q(2B-)=-6805.3539 keV; Q(ep)=-5639.5165 keV; Q(B- n)=-13281.5967 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pd-103 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=16.991 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 100 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=16.98 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 4, max 357.41 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 112 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=16.98 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 4, max 357.41 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 112 |
| ORIP/TORI gammas | 2 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.