✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 9.606e+13 Bq/g = 2.596e+3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.101e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00473 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.715 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 2, beta: 4, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 930.725 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.5388 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.3232 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.1865 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 2.5114 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.26 lat | 1 | 2 | 4 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.26 lat | 1 | 1 | 1 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.26 lat | 1.26 lat | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 700% | brak/σ_a, branching 700% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 2.11 %/rozpad | 12.6 %/rozpad | +497% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.13362 MeV | 0.13362 MeV, I=1.85% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.86538 MeV | 0.86538 MeV, I=0.261% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.02490 MeV, Eśr=0.11367 MeV | Emax=0.08804 MeV, Eśr=0.03610 MeV | ΔEmax=+254% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.02216 MeV, Eśr=0.35256 MeV | brak rekordu | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.02199 MeV, Eśr=0.18615 MeV | brak rekordu | brak porównania |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 700% | 1 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.8654 | 0.261% |
| 0.1336 | 1.850% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.1137 | 0.0249 |
| 0.3526 | 0.0222 |
| 0.1862 | 0.0220 |
| 0.0582 | 0.0030 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cd-109
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 5/2+*; T1/2: 4.613e2 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε; T1/2: 461.98 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.7198958e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cd-109; S(2n)=17656.6411 keV; S(2p)=14709.6188 keV; Q(a)=-2511.3416 keV; Q(2B-)=-5874.15 keV; Q(ep)=-6269.0863 keV; Q(B- n)=-12455.8203 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cd-109 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.2632 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 59 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.2646 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 25 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.2646 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 25 |
| ORIP/TORI gammas | 2 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.