✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.543e+20 Bq/g = 4.169e+9 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.189e+6 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 1.49e-5 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.0481 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 2, beta: 6, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 938.532 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.5321 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.8091 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.1397 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 3.5195 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 24.6 s | 1 | 2 | 6 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 24.6 s | 1 | 2 | 14 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 24.6 s | 24.6 s | +1.55e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 82% | brak/σ_a, branching 82% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 2.02 %/rozpad | 141 %/rozpad | +6.88e+3% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00047 MeV | 0.00047 MeV, I=1.77% | 0.00001 MeV, I=89.2% | ΔE=-0.46 keV; ΔI=+4.94e+3% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00266 MeV | 0.00266 MeV, I=0.25% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.04600 MeV, Eśr=0.00097 MeV | Emax=2.00469 MeV, Eśr=0.00004 MeV | ΔEmax=+91.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.65775 MeV, Eśr=0.04487 MeV | Emax=1.78348 MeV, Eśr=0.00004 MeV | ΔEmax=+171% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.02380 MeV, Eśr=0.00036 MeV | Emax=1.67430 MeV, Eśr=0.00007 MeV | ΔEmax=+6.93e+3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 82% | — |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ag-111 (m2) | 99.7 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0027 | 0.250% |
| 0.0005 | 1.770% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0010 | 1.0460 |
| 0.0449 | 0.6577 |
| 0.0004 | 0.0238 |
| 0.0011 | 0.0212 |
| 0.0006 | 0.0210 |
| 0.0002 | 0.0028 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 95.19% | 1.19930 | 2.89280 |
| 4.42% | 0.89410 | 2.23500 |
| 0.0866% | 0.40685 | 1.12480 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ag-110
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 1+*; T1/2: 2.456e1 s |
| NuDAT CSV | 4 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 24.56 s |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.9061478e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ag-110; S(2n)=15993.1508 keV; S(2p)=17004.0926 keV; Q(a)=-3519.5657 keV; Q(2B-)=-987.3367 keV; Q(ep)=-9747.0263 keV; Q(B- n)=-7024.2938 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ag-110 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=24.6 s; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 1, max 657.5 keV (4.4965%); rekordy MF=8/MT=457: 169 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=24.56 s; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 657.76 keV (459.996%); rekordy MF=8/MT=457: 141 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=24.56 s; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 657.76 keV (459.996%); rekordy MF=8/MT=457: 141 |
| ORIP/TORI gammas | 2 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.