✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.376e+18 Bq/g = 3.720e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.396e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.021 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.99 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 6, beta: 7, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 994.952 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.5039 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.7646 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.5195 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 4.3411 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 43.2 min | 0 | 6 | 7 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 43.2 min | 0 | 0 | 4 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 43.2 min | 43.2 min | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 98.9 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00476 MeV | 0.00476 MeV, I=52.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00351 MeV | 0.00351 MeV, I=15.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01470 MeV | 0.01470 MeV, I=15.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.11618 MeV | 0.11618 MeV, I=12.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.55300 MeV, Eśr=0.99300 MeV | Emax=0.55300 MeV, Eśr=1.00000 MeV | ΔEmax=-4.83e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.39660 MeV, Eśr=0.00139 MeV | Emax=0.39660 MeV, Eśr=0.00174 MeV | ΔEmax=+2.02e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.15856 MeV, Eśr=0.86391 MeV | Emax=0.15856 MeV, Eśr=0.87000 MeV | ΔEmax=+0.00126% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | In-118 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1170 | 0.295% |
| 0.1162 | 12.936% |
| 0.0171 | 2.100% |
| 0.0147 | 15.410% |
| 0.0048 | 52.380% |
| 0.0035 | 15.768% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.9930 | 0.5530 |
| 0.0014 | 0.3966 |
| 0.8639 | 0.1586 |
| 0.0187 | 0.0285 |
| 0.0555 | 0.0253 |
| 0.0296 | 0.0250 |
| 0.0102 | 0.0034 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 0.17% | 0.40600 | 1.14040 |
| 99.83% | 0.24500 | 0.74346 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla In-117
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 9/2+*; T1/2: 4.32e1 m |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 43.2 m |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.7453410e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla In-117; S(2n)=15549.3147 keV; S(2p)=18538.3905 keV; Q(a)=-4341.1261 keV; Q(2B-)=-303.4715 keV; Q(ep)=-13689.3421 keV; Q(B- n)=-5488.3743 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | In-117 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=43.2 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 552.9 keV (99.465%); rekordy MF=8/MT=457: 103 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=43.2 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 552.9 keV (10000%); rekordy MF=8/MT=457: 47 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=43.2 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 552.9 keV (10000%); rekordy MF=8/MT=457: 47 |
| ORIP/TORI gammas | 6 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.