✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 6.472e+14 Bq/g = 1.749e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.971e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00237 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.9 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 29, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1048.563 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4562 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.4675 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.0933 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 4.3162 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 60.2 dni | 1 | 3 | 29 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 60.2 dni | 1 | 0 | 70 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 60.2 dni | 60.2 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 17.4% | brak/σ_a, branching 17.4% | ten sam tryb; Δbranch=-2.19e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 59.7 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00411 MeV | 0.00411 MeV, I=57.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00051 MeV | 0.00051 MeV, I=2.27% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00340 MeV | 0.00340 MeV, I=0.319% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=2.09100 MeV, Eśr=0.05725 MeV | Emax=2.80846 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+34.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.69100 MeV, Eśr=0.49033 MeV | Emax=2.69368 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+59.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.57990 MeV, Eśr=0.00196 MeV | Emax=2.68166 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+69.7% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 17.4% | 1.001 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Sb-125 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0041 | 57.089% |
| 0.0034 | 0.319% |
| 0.0005 | 2.270% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0573 | 2.0910 |
| 0.4903 | 1.6910 |
| 0.0020 | 1.5799 |
| 0.0040 | 1.5264 |
| 0.0063 | 1.4891 |
| 0.0022 | 1.4452 |
| 0.0114 | 1.4366 |
| 0.0044 | 1.3763 |
| 0.0251 | 1.3682 |
| 0.0100 | 1.3552 |
| 0.0150 | 1.3255 |
| 0.0134 | 1.2083 |
| 0.0186 | 1.0452 |
| 0.0192 | 0.9682 |
| 0.0074 | 0.7907 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 21.9% | 0.91860 | 2.30230 |
| 2.53% | 0.62730 | 1.65640 |
| 5.14% | 0.59340 | 1.57950 |
| 2.13% | 0.32470 | 0.94706 |
| 4.09% | 0.29200 | 0.86566 |
| 0.64% | 0.27130 | 0.81324 |
| 0.258% | 0.23600 | 0.72244 |
| 52.8% | 0.19400 | 0.61127 |
| 0.389% | 0.13878 | 0.44760 |
| 0.37% | 0.12620 | 0.42164 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Sb-124
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 4 stan(ów); spin/parity: 3-*; T1/2: 6.020e1 d |
| NuDAT CSV | 4 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 60.209 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1240510 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Sb-124; S(2n)=15427.5003 keV; S(2p)=18625.6501 keV; Q(a)=-4316.2439 keV; Q(2B-)=-254.514 keV; Q(ep)=-11479.0062 keV; Q(B- n)=-6519.4091 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Sb-124 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=60.2 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 602.726 keV (97.79%); rekordy MF=8/MT=457: 641 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=60.208 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 602.726 keV (9777.5%); rekordy MF=8/MT=457: 565 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=60.208 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 602.726 keV (9777.5%); rekordy MF=8/MT=457: 565 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.