✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.839e+13 Bq/g = 1.037e+3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 8.689e+0 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0112 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.41 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 10, beta: 22, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1057.270 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4582 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.7074 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.3126 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 4.8455 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.76 lat | 1 | 10 | 22 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.76 lat | 1 | 0 | 27 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.76 lat | 2.76 lat | +4.6e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 5% | brak/σ_a, branching 5% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 85.7 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00337 MeV | 0.00337 MeV, I=39.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00186 MeV | 0.00186 MeV, I=17.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01034 MeV | 0.01034 MeV, I=14.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00521 MeV | 0.00521 MeV, I=3.53% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.67141 MeV, Eśr=0.01813 MeV | Emax=0.72980 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+8.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.63589 MeV, Eśr=0.11321 MeV | Emax=0.67145 MeV, Eśr=0.01795 MeV | ΔEmax=+5.59% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.60664 MeV, Eśr=0.05021 MeV | Emax=0.64210 MeV, Eśr=0.00047 MeV | ΔEmax=+5.85% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 5% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Sb-126 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.5002 | 0.319% |
| 0.4998 | 0.368% |
| 0.0787 | 3.055% |
| 0.0642 | 2.270% |
| 0.0158 | 3.449% |
| 0.0103 | 14.452% |
| 0.0052 | 3.532% |
| 0.0034 | 39.608% |
| 0.0019 | 17.139% |
| 0.0018 | 1.494% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0181 | 0.6714 |
| 0.1132 | 0.6359 |
| 0.0502 | 0.6066 |
| 0.1777 | 0.6006 |
| 0.1035 | 0.4634 |
| 0.0030 | 0.4435 |
| 0.2933 | 0.4279 |
| 0.0018 | 0.4080 |
| 0.0150 | 0.3804 |
| 0.0042 | 0.3210 |
| 0.0013 | 0.2279 |
| 0.0024 | 0.2081 |
| 0.0032 | 0.2041 |
| 0.0689 | 0.1763 |
| 0.0018 | 0.1726 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 13.5% | 0.21550 | 0.62204 |
| 7.4% | 0.13450 | 0.44571 |
| 39.9% | 0.08700 | 0.30342 |
| 1.59% | 0.06750 | 0.24160 |
| 18.1% | 0.03480 | 0.13078 |
| 5.81% | 0.03310 | 0.12465 |
| 13.6% | 0.02490 | 0.09539 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Sb-125
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 4 stan(ów); spin/parity: 7/2+*; T1/2: 2.7576e0 y |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 2.7577 y |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1250510 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Sb-125; S(2n)=15174.8395 keV; S(2p)=19404.0024 keV; Q(a)=-4845.4168 keV; Q(2B-)=580.93 keV; Q(ep)=-14676.2865 keV; Q(B- n)=-5802.2703 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Sb-125 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.7586 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 427.874 keV (29.6%); rekordy MF=8/MT=457: 451 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.7585 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 427.874 keV (2955%); rekordy MF=8/MT=457: 263 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.7585 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 427.874 keV (2955%); rekordy MF=8/MT=457: 263 |
| ORIP/TORI gammas | 10 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.