✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.051e+9 Bq/g = 2.839e-2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.841e-4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0519 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.09 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 24, beta: 11, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1063.884 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4435 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.1928 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 12.8918 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 7.8277 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 99.9 ky | 1 | 24 | 11 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 99.9 ky | 1 | 0 | 8 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 99.9 ky | 99.9 ky | -2.47e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 9% | brak/σ_a, branching 9% | ten sam tryb; Δbranch=+3.97e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 99.7 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00280 MeV | 0.00280 MeV, I=8.68% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00270 MeV | 0.00270 MeV, I=8.66% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01302 MeV | 0.01302 MeV, I=8.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01132 MeV | 0.01132 MeV, I=8.29% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.08757 MeV, Eśr=0.37000 MeV | Emax=0.08757 MeV, Eśr=0.37000 MeV | ΔEmax=-3.75e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.08694 MeV, Eśr=0.08917 MeV | Emax=0.08694 MeV, Eśr=0.08917 MeV | ΔEmax=-2.33e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.06428 MeV, Eśr=0.09583 MeV | Emax=0.06428 MeV, Eśr=0.09620 MeV | ΔEmax=+5.15e-6% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 9% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Sn-127 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.2013 | 0.307% |
| 0.5782 | 1.800% |
| 0.3169 | 1.858% |
| 0.1641 | 5.645% |
| 0.1238 | 2.176% |
| 0.0881 | 5.708% |
| 0.0634 | 8.224% |
| 0.0625 | 2.234% |
| 0.0539 | 3.379% |
| 0.0449 | 2.180% |
| 0.0409 | 2.255% |
| 0.0317 | 1.215% |
| 0.0211 | 1.695% |
| 0.0206 | 2.313% |
| 0.0130 | 8.600% |
| 0.0113 | 8.287% |
| 0.0072 | 5.958% |
| 0.0041 | 3.794% |
| 0.0041 | 2.071% |
| 0.0028 | 8.679% |
| … i 4 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.3700 | 0.0876 |
| 0.0892 | 0.0869 |
| 0.0958 | 0.0643 |
| 0.0050 | 0.0426 |
| 0.0534 | 0.0297 |
| 0.1561 | 0.0264 |
| 0.0833 | 0.0261 |
| 0.0640 | 0.0233 |
| 0.0010 | 0.0227 |
| 0.0124 | 0.0216 |
| 0.1116 | 0.0036 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 100% | 0.07000 | 0.25010 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Sn-126
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 4 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 2.30e2 ky |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 1.98e+05 y |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1260500 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Sn-126; S(2n)=13926.2962 keV; S(2p)=23893.6412 keV; Q(a)=-7827.6671 keV; Q(2B-)=4049.0321 keV; Q(ep)=-19956.0165 keV; Q(B- n)=-5831.3597 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Sn-126 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.300e+5 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 87.567 keV (37%); rekordy MF=8/MT=457: 136 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.300e+5 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 87.567 keV (3700%); rekordy MF=8/MT=457: 98 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.300e+5 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 87.567 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 89 |
| ORIP/TORI gammas | 24 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.