✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.045e+15 Bq/g = 2.825e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.631e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0301 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.17 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 14, beta: 10, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1071.131 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4341 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.2458 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.6994 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 1.5748 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 36.4 dni | 0 | 14 | 10 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 36.4 dni | 0 | 3 | 6 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 36.4 dni | 36.4 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 180 %/rozpad | 79.1 %/rozpad | -56.1% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00292 MeV | 0.00292 MeV, I=34.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00245 MeV | 0.00245 MeV, I=20.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00974 MeV | 0.00974 MeV, I=19.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00115 MeV | 0.00115 MeV, I=17.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.61840 MeV, Eśr=0.00014 MeV | Emax=0.61841 MeV, Eśr=0.00014 MeV | ΔEmax=+0.00162% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.37496 MeV, Eśr=0.17400 MeV | Emax=0.37499 MeV, Eśr=0.17210 MeV | ΔEmax=+0.00827% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.20284 MeV, Eśr=0.68100 MeV | Emax=0.20286 MeV, Eśr=0.68300 MeV | ΔEmax=+0.00986% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.9595 | 0.331% |
| 0.1177 | 2.360% |
| 0.0661 | 16.967% |
| 0.0421 | 2.443% |
| 0.0353 | 13.893% |
| 0.0153 | 11.205% |
| 0.0097 | 19.765% |
| 0.0060 | 5.241% |
| 0.0046 | 16.691% |
| 0.0039 | 14.003% |
| 0.0029 | 34.179% |
| 0.0025 | 20.177% |
| 0.0015 | 5.653% |
| 0.0012 | 17.103% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0001 | 0.6184 |
| 0.1740 | 0.3750 |
| 0.6810 | 0.2028 |
| 0.2470 | 0.1721 |
| 0.0424 | 0.1452 |
| 0.0131 | 0.0576 |
| 0.1633 | 0.0323 |
| 0.4661 | 0.0286 |
| 0.2503 | 0.0283 |
| 0.1007 | 0.0039 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Xe-127
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1/2+*; T1/2: 3.6342e1 d |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ε; T1/2: 36.344 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.9261316e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Xe-127; S(2n)=17264.1586 keV; S(2p)=13877.0314 keV; Q(a)=-1574.8214 keV; Q(2B-)=-5502.9282 keV; Q(ep)=-5545.6866 keV; Q(B- n)=-12041.5183 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Xe-127 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=36.4 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 202.86 keV (68.3%); rekordy MF=8/MT=457: 132 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=36.358 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 202.86 keV (6845%); rekordy MF=8/MT=457: 97 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=36.358 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 202.86 keV (6845%); rekordy MF=8/MT=457: 97 |
| ORIP/TORI gammas | 14 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.