✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 7.749e+17 Bq/g = 2.094e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.386e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0213 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.353 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 4, beta: 12, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1087.523 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4304 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.0824 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 9.6639 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 3.5361 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.16 h | 1 | 4 | 12 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.16 h | 1 | 0 | 52 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.16 h | 1.16 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 1600% | brak/σ_a, branching 1600% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 8.02 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04309 MeV | 0.04309 MeV, I=2.76% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.13007 MeV | 0.13007 MeV, I=2.67% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.64873 MeV | 0.64873 MeV, I=2.26% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.58710 MeV | 0.58710 MeV, I=0.331% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.11160 MeV, Eśr=0.00176 MeV | Emax=1.29150 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+16.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.08390 MeV, Eśr=0.00454 MeV | Emax=1.26416 MeV, Eśr=0.00008 MeV | ΔEmax=+16.6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.80210 MeV, Eśr=0.00177 MeV | Emax=1.26063 MeV, Eśr=0.00011 MeV | ΔEmax=+57.2% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 1600% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Te-130 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.6487 | 2.258% |
| 0.5871 | 0.331% |
| 0.1301 | 2.670% |
| 0.0431 | 2.758% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0018 | 1.1116 |
| 0.0045 | 1.0839 |
| 0.0018 | 0.8021 |
| 0.0038 | 0.6569 |
| 0.0131 | 0.4874 |
| 0.0710 | 0.4596 |
| 0.0015 | 0.2813 |
| 0.0052 | 0.2784 |
| 0.0035 | 0.2506 |
| 0.0017 | 0.2090 |
| 0.1626 | 0.0278 |
| 0.0616 | 0.0039 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 90% | 0.54450 | 1.47020 |
| 0.52% | 0.43700 | 1.21960 |
| 8.6% | 0.35000 | 1.01060 |
| 0.23% | 0.32060 | 0.93835 |
| 0.196% | 0.21490 | 0.66807 |
| 0.81% | 0.11410 | 0.38632 |
| 0.0565% | 0.07455 | 0.26200 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Te-129
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 3/2+; T1/2: 6.96e1 m |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 69.5 m |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 5.8248206e5 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Te-129; S(2n)=14867.0235 keV; S(2p)=18113.2485 keV; Q(a)=-3536.1428 keV; Q(2B-)=1691.1856 keV; Q(ep)=-10932.4255 keV; Q(B- n)=-7338.1721 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Te-129 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.16 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 27.81 keV (16.324%); rekordy MF=8/MT=457: 467 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.16 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 27.81 keV (1632.4%); rekordy MF=8/MT=457: 297 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.16 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 27.81 keV (1632.4%); rekordy MF=8/MT=457: 297 |
| ORIP/TORI gammas | 4 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.