✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.804e+16 Bq/g = 7.577e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 8.312e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0141 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.85 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 9, beta: 18, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1085.670 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4160 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 9.6386 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.9275 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 1.0879 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.34 dni | 0 | 9 | 18 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.34 dni | 0 | 8 | 30 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.34 dni | 1.34 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 91.8 %/rozpad | 574 %/rozpad | +525% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00329 MeV | 0.00329 MeV, I=37.7% | 0.00355 MeV, I=25% | ΔE=+0.26 keV; ΔI=-33.7% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00594 MeV | 0.00594 MeV, I=33.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00576 MeV | 0.00576 MeV, I=5.88% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00287 MeV | 0.00287 MeV, I=3.94% | 0.00355 MeV, I=25% | ΔE=+0.68 keV; ΔI=+535% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.90643 MeV, Eśr=0.00224 MeV | Emax=0.94605 MeV, Eśr=0.00069 MeV | ΔEmax=+4.37% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.63648 MeV, Eśr=0.00281 MeV | Emax=0.90642 MeV, Eśr=0.00220 MeV | ΔEmax=+42.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.58855 MeV, Eśr=0.00613 MeV | Emax=0.90431 MeV, Eśr=0.00008 MeV | ΔEmax=+53.7% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.0988 | 0.343% |
| 0.3167 | 0.502% |
| 0.1306 | 2.460% |
| 0.0431 | 3.413% |
| 0.0087 | 3.844% |
| 0.0059 | 33.736% |
| 0.0058 | 5.877% |
| 0.0033 | 37.693% |
| 0.0029 | 3.937% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0022 | 0.9064 |
| 0.0028 | 0.6365 |
| 0.0061 | 0.5886 |
| 0.0345 | 0.5490 |
| 0.2267 | 0.4115 |
| 0.3110 | 0.3719 |
| 0.0249 | 0.3182 |
| 0.0025 | 0.2821 |
| 0.0134 | 0.2786 |
| 0.0022 | 0.2703 |
| 0.0028 | 0.2668 |
| 0.0027 | 0.1770 |
| 0.0066 | 0.0933 |
| 0.0302 | 0.0396 |
| 0.1962 | 0.0336 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cs-129
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1/2+*; T1/2: 3.206e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε+β+; T1/2: 32.13 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.3893054e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cs-129; S(2n)=17401.6592 keV; S(2p)=13093.7754 keV; Q(a)=-1087.942 keV; Q(2B-)=-6175.509 keV; Q(ep)=-7049.9909 keV; Q(B- n)=-10201.2125 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cs-129 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.3358 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 371.918 keV (30.6%); rekordy MF=8/MT=457: 302 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.3417 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 371.92 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 305 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.3417 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 371.92 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 305 |
| ORIP/TORI gammas | 9 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.