✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 4.598e+15 Bq/g = 1.243e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 7.839e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00895 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.06 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 8, beta: 14, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1103.321 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4223 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.5778 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.3787 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 3.1693 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 8.02 dni | 1 | 8 | 14 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 8.02 dni | 1 | 0 | 19 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 8.02 dni | 8.02 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 80% | brak/σ_a, branching 80% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 117 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00244 MeV | 0.00244 MeV, I=35.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01542 MeV | 0.01542 MeV, I=33% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00248 MeV | 0.00248 MeV, I=25% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00118 MeV | 0.00118 MeV, I=7.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.72289 MeV, Eśr=0.01802 MeV | Emax=0.72291 MeV, Eśr=0.01773 MeV | ΔEmax=+0.00291% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.64270 MeV, Eśr=0.00219 MeV | Emax=0.64272 MeV, Eśr=0.00217 MeV | ΔEmax=+0.00295% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.63697 MeV, Eśr=0.07261 MeV | Emax=0.63699 MeV, Eśr=0.07173 MeV | ΔEmax=+0.00298% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 80% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | I-132 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0495 | 0.343% |
| 0.0353 | 4.562% |
| 0.0154 | 32.992% |
| 0.0059 | 2.460% |
| 0.0046 | 7.473% |
| 0.0025 | 24.974% |
| 0.0024 | 35.903% |
| 0.0012 | 7.904% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0180 | 0.7229 |
| 0.0022 | 0.6427 |
| 0.0726 | 0.6370 |
| 0.0036 | 0.5030 |
| 0.8116 | 0.3645 |
| 0.0023 | 0.3294 |
| 0.0025 | 0.3258 |
| 0.0605 | 0.2843 |
| 0.0026 | 0.1772 |
| 0.0262 | 0.0802 |
| 0.0089 | 0.0336 |
| 0.0250 | 0.0298 |
| 0.0135 | 0.0295 |
| 0.0055 | 0.0041 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 0.393% | 0.28325 | 0.80687 |
| 0.069% | 0.20022 | 0.62970 |
| 89.3% | 0.19158 | 0.60632 |
| 7.36% | 0.09662 | 0.33383 |
| 0.627% | 0.08695 | 0.30388 |
| 2.12% | 0.06936 | 0.24791 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla I-131
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 7/2+*; T1/2: 8.0249e0 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 8.0247 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1310530 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla I-131; S(2n)=15078.1873 keV; S(2p)=17391.2852 keV; Q(a)=-3169.3493 keV; Q(2B-)=612.8468 keV; Q(ep)=-12446.0115 keV; Q(B- n)=-5633.571 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | I-131 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=8.0252 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 364.489 keV (81.5%); rekordy MF=8/MT=457: 300 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=8.0233 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 364.489 keV (8120%); rekordy MF=8/MT=457: 232 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=8.0233 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 364.489 keV (8120%); rekordy MF=8/MT=457: 232 |
| ORIP/TORI gammas | 8 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.