✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 9.438e+12 Bq/g = 2.551e+2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.155e+0 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0502 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.75 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 18, beta: 13, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1117.227 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4002 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.1899 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.6898 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 1.2823 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 10.5 lat | 1 | 18 | 13 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 10.5 lat | 0 | 2 | 9 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 10.5 lat | 10.5 lat | -2.41e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 4.2% | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 227 %/rozpad | 21.4 %/rozpad | -90.6% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00211 MeV | 0.00211 MeV, I=35% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00146 MeV | 0.00146 MeV, I=34.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01277 MeV | 0.01277 MeV, I=32% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00669 MeV | 0.00669 MeV, I=26.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.38385 MeV, Eśr=0.08670 MeV | Emax=0.38385 MeV, Eśr=0.08940 MeV | ΔEmax=+0.000258% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.35601 MeV, Eśr=0.60500 MeV | Emax=0.35602 MeV, Eśr=0.62050 MeV | ΔEmax=+0.00196% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.30284 MeV, Eśr=0.17787 MeV | Emax=0.30285 MeV, Eśr=0.18330 MeV | ΔEmax=+0.00429% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 4.2% | 1 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.3592 | 0.355% |
| 0.4814 | 4.501% |
| 0.1413 | 2.550% |
| 0.1045 | 1.717% |
| 0.0735 | 7.528% |
| 0.0387 | 4.364% |
| 0.0156 | 4.744% |
| 0.0151 | 7.978% |
| 0.0128 | 32.002% |
| 0.0067 | 26.685% |
| 0.0056 | 7.391% |
| 0.0040 | 5.194% |
| 0.0039 | 8.077% |
| 0.0032 | 24.041% |
| 0.0021 | 35.029% |
| 0.0015 | 34.787% |
| 0.0015 | 7.840% |
| 0.0014 | 12.462% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0867 | 0.3839 |
| 0.6050 | 0.3560 |
| 0.1779 | 0.3028 |
| 0.0690 | 0.2764 |
| 0.0044 | 0.2231 |
| 0.0060 | 0.1606 |
| 0.3297 | 0.0810 |
| 0.0255 | 0.0796 |
| 0.0214 | 0.0532 |
| 0.2276 | 0.0350 |
| 0.6342 | 0.0310 |
| 0.3425 | 0.0306 |
| 0.1680 | 0.0043 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ba-133
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1/2+*; T1/2: 1.05379e1 y |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: ε; T1/2: 10.536 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.1342571e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ba-133; S(2n)=17017.1898 keV; S(2p)=13717.8792 keV; Q(a)=-1282.3581 keV; Q(2B-)=-5135.2888 keV; Q(ep)=-5563.5085 keV; Q(B- n)=-11901.2525 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ba-133 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=10.5161 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 356.0134 keV (62.05%); rekordy MF=8/MT=457: 184 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=10.5388 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 356.013 keV (6205%); rekordy MF=8/MT=457: 134 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=10.5388 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 356.013 keV (6205%); rekordy MF=8/MT=457: 134 |
| ORIP/TORI gammas | 18 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.