✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 4.779e+13 Bq/g = 1.292e+3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.717e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00517 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.24 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 5, beta: 14, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1125.419 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.3986 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.8916 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.5366 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 2.3799 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.07 lat | 1 | 5 | 14 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.07 lat | 1 | 1 | 13 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.07 lat | 2.07 lat | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 140% | brak/σ_a, branching 140% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 189 %/rozpad | 38.2 %/rozpad | -79.8% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00220 MeV | 0.00220 MeV, I=75.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00491 MeV | 0.00491 MeV, I=56.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00125 MeV | 0.00125 MeV, I=53.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00083 MeV | 0.00083 MeV, I=2.64% | 0.00000 MeV, I=38.2% | ΔE=-0.83 keV; ΔI=+1.35e+3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.36520 MeV, Eśr=0.03040 MeV | Emax=1.36519 MeV, Eśr=0.03014 MeV | ΔEmax=-0.0011% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.16790 MeV, Eśr=0.01800 MeV | Emax=1.16797 MeV, Eśr=0.01789 MeV | ΔEmax=+0.00583% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.03860 MeV, Eśr=0.01000 MeV | Emax=1.03861 MeV, Eśr=0.00988 MeV | ΔEmax=+0.000961% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 140% | 0.9986 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cs-135 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0066 | 0.367% |
| 0.0049 | 56.726% |
| 0.0022 | 75.840% |
| 0.0013 | 53.187% |
| 0.0008 | 2.640% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0304 | 1.3652 |
| 0.0180 | 1.1679 |
| 0.0100 | 1.0386 |
| 0.0873 | 0.8019 |
| 0.8540 | 0.7958 |
| 0.9760 | 0.6047 |
| 0.1543 | 0.5693 |
| 0.0838 | 0.5632 |
| 0.0146 | 0.4753 |
| 0.0004 | 0.2769 |
| 0.0014 | 0.0364 |
| 0.0040 | 0.0322 |
| 0.0021 | 0.0318 |
| 0.0009 | 0.0045 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 0.053% | 0.33529 | 0.97550 |
| 70.1% | 0.21011 | 0.65786 |
| 2.48% | 0.12340 | 0.41509 |
| 27.4% | 0.02306 | 0.08854 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cs-134
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 4+*; T1/2: 2.0650e0 y |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 2.0656 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 3.1233087e2 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cs-134; S(2n)=15881.1082 keV; S(2p)=15765.6058 keV; Q(a)=-2379.8932 keV; Q(2B-)=-1672.5065 keV; Q(ep)=-8322.8345 keV; Q(B- n)=-7408.9714 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cs-134 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.0652 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 604.721 keV (97.6197%); rekordy MF=8/MT=457: 272 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.0644 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 604.72 keV (9762.97%); rekordy MF=8/MT=457: 174 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.0644 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 604.72 keV (9762.97%); rekordy MF=8/MT=457: 174 |
| ORIP/TORI gammas | 5 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.