✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.699e+15 Bq/g = 7.296e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.434e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0329 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 3.32 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 23, beta: 20, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1141.009 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.3898 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.8282 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.2145 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 3.0603 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 13.2 dni | 1 | 23 | 20 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 13.2 dni | 1 | 0 | 23 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 13.2 dni | 13.2 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 13% | brak/σ_a, branching 13% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 445 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00112 MeV | 0.00112 MeV, I=101% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00241 MeV | 0.00241 MeV, I=78.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00208 MeV | 0.00208 MeV, I=33.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01211 MeV | 0.01211 MeV, I=30.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.23530 MeV, Eśr=0.19741 MeV | Emax=1.55095 MeV, Eśr=0.00015 MeV | ΔEmax=+25.6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.04810 MeV, Eśr=0.79561 MeV | Emax=1.53790 MeV, Eśr=0.00100 MeV | ΔEmax=+46.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.81850 MeV, Eśr=0.99700 MeV | Emax=1.32160 MeV, Eśr=0.00050 MeV | ΔEmax=+61.5% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 13% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cs-137 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.2067 | 0.367% |
| 0.0732 | 2.947% |
| 0.0497 | 12.645% |
| 0.0398 | 15.790% |
| 0.0238 | 11.578% |
| 0.0191 | 2.640% |
| 0.0184 | 4.885% |
| 0.0121 | 30.313% |
| 0.0104 | 6.092% |
| 0.0089 | 16.260% |
| 0.0067 | 14.723% |
| 0.0055 | 13.911% |
| 0.0038 | 7.222% |
| 0.0027 | 6.562% |
| 0.0025 | 8.030% |
| 0.0024 | 78.106% |
| 0.0023 | 16.364% |
| 0.0021 | 33.458% |
| 0.0018 | 15.193% |
| 0.0016 | 23.621% |
| … i 3 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.1974 | 1.2353 |
| 0.7956 | 1.0481 |
| 0.9970 | 0.8185 |
| 0.0033 | 0.7872 |
| 0.0098 | 0.5072 |
| 0.4845 | 0.3406 |
| 0.0060 | 0.3199 |
| 0.1266 | 0.2737 |
| 0.0060 | 0.1872 |
| 0.1356 | 0.1766 |
| 0.0063 | 0.1665 |
| 0.0461 | 0.1639 |
| 0.0746 | 0.1532 |
| 0.0041 | 0.1097 |
| 0.0628 | 0.0863 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 2.2% | 0.21900 | 0.68154 |
| 95.1% | 0.09880 | 0.34100 |
| 0.21% | 0.05230 | 0.19155 |
| 2.49% | 0.04720 | 0.17439 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cs-136
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 5+*; T1/2: 1.301e1 d |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 13.01 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1360550 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cs-136; S(2n)=15590.3258 keV; S(2p)=16873.3574 keV; Q(a)=-3060.2693 keV; Q(2B-)=-301.3673 keV; Q(ep)=-9848.6464 keV; Q(B- n)=-6559.5183 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cs-136 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=13.16 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 818.514 keV (88.7366%); rekordy MF=8/MT=457: 268 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=13.03 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 818.52 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 228 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=13.03 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 818.52 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 228 |
| ORIP/TORI gammas | 23 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.