✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.330e+19 Bq/g = 3.595e+8 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 7.404e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00154 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.347 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 16, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1145.907 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.3643 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 4.0256 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 10.1271 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 1.8712 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 3.82 min | 0 | 3 | 16 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 3.82 min | 0 | 0 | 94 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 3.82 min | 3.82 min | +7.99e-7% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 44.9 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00362 MeV | 0.00362 MeV, I=42% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00038 MeV | 0.00038 MeV, I=2.55% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00287 MeV | 0.00287 MeV, I=0.355% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=2.84980 MeV, Eśr=0.00181 MeV | Emax=3.97640 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+39.5% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.78340 MeV, Eśr=0.00408 MeV | Emax=3.95550 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+122% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.61250 MeV, Eśr=0.00123 MeV | Emax=3.94070 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+144% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Xe-138 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0036 | 41.951% |
| 0.0029 | 0.355% |
| 0.0004 | 2.550% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0018 | 2.8498 |
| 0.0041 | 1.7834 |
| 0.0012 | 1.6125 |
| 0.0010 | 1.5768 |
| 0.0132 | 1.4906 |
| 0.0022 | 1.2732 |
| 0.0011 | 1.1193 |
| 0.0021 | 0.9822 |
| 0.0061 | 0.8489 |
| 0.3070 | 0.4555 |
| 0.0014 | 0.3933 |
| 0.0012 | 0.2980 |
| 0.0006 | 0.0350 |
| 0.0017 | 0.0310 |
| 0.0009 | 0.0306 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 67% | 1.86200 | 4.34400 |
| 30% | 1.64900 | 3.88850 |
| 0.64% | 1.46500 | 3.49510 |
| 0.172% | 1.12800 | 2.76920 |
| 0.38% | 1.03200 | 2.56050 |
| 0.136% | 0.90200 | 2.27600 |
| 0.5732% | 0.78350 | 1.99100 |
| 0.72% | 0.55300 | 1.49400 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Xe-137
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 7/2-*; T1/2: 3.818e0 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 3.821 m |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1370540 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Xe-137; S(2n)=12112.6854 keV; S(2p)=19232.5659 keV; Q(a)=-1871.197 keV; Q(2B-)=5337.9868 keV; Q(ep)=-15247.1059 keV; Q(B- n)=-4115.8771 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Xe-137 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=3.818 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 455.49 keV (31%); rekordy MF=8/MT=457: 326 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=3.818 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 455.49 keV (3100%); rekordy MF=8/MT=457: 348 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=3.818 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 455.49 keV (3100%); rekordy MF=8/MT=457: 348 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.