✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.701e+18 Bq/g = 7.299e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 8.353e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0143 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.93 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 5, beta: 91, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1173.977 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.3261 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 4.5359 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 9.9718 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -0.2260 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 18.3 min | 0 | 5 | 91 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 18.3 min | 0 | 0 | 159 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 18.3 min | 18.3 min | -4.45e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 55.5 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00266 MeV | 0.00266 MeV, I=18.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01006 MeV | 0.01006 MeV, I=18.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.07582 MeV | 0.07582 MeV, I=15.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00713 MeV | 0.00713 MeV, I=2.74% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=2.46900 MeV, Eśr=0.00194 MeV | Emax=2.81030 MeV, Eśr=0.00014 MeV | ΔEmax=+13.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=2.27890 MeV, Eśr=0.00102 MeV | Emax=2.51630 MeV, Eśr=0.00037 MeV | ΔEmax=+10.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=2.16470 MeV, Eśr=0.00165 MeV | Emax=2.46880 MeV, Eśr=0.00244 MeV | ΔEmax=+14% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ba-142 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0758 | 15.130% |
| 0.0668 | 0.380% |
| 0.0101 | 18.395% |
| 0.0071 | 2.740% |
| 0.0027 | 18.886% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0019 | 2.4690 |
| 0.0010 | 2.2789 |
| 0.0017 | 2.1647 |
| 0.0012 | 2.1367 |
| 0.0040 | 2.0266 |
| 0.0019 | 1.9903 |
| 0.0014 | 1.9127 |
| 0.0051 | 1.7959 |
| 0.0033 | 1.7408 |
| 0.0019 | 1.7356 |
| 0.0018 | 1.7132 |
| 0.0141 | 1.6824 |
| 0.0079 | 1.6540 |
| 0.0027 | 1.5688 |
| 0.0033 | 1.5506 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 12% | 1.15600 | 2.83970 |
| 19% | 1.02900 | 2.56270 |
| 24.5% | 0.94700 | 2.38210 |
| 0.54% | 0.86600 | 2.20360 |
| 2.13% | 0.86300 | 2.19830 |
| 12.6% | 0.81900 | 2.10060 |
| 0.19% | 0.79100 | 2.03820 |
| 3.7% | 0.75800 | 1.96340 |
| 1.58% | 0.71100 | 1.85800 |
| 0.34% | 0.70300 | 1.84080 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ba-141
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3/2-*; T1/2: 1.827e1 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 18.24 m |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 3.2599418e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ba-141; S(2n)=10961.2106 keV; S(2p)=18665.8481 keV; Q(a)=226.0061 keV; Q(2B-)=5698.5656 keV; Q(ep)=-14035.0017 keV; Q(B- n)=-3491.7508 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ba-141 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=18.27 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 190.328 keV (46%); rekordy MF=8/MT=457: 455 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=18.27 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 190.328 keV (4600%); rekordy MF=8/MT=457: 465 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=18.27 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 190.328 keV (4600%); rekordy MF=8/MT=457: 465 |
| ORIP/TORI gammas | 5 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.