✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.054e+15 Bq/g = 2.849e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.195e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0252 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.707 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 6, beta: 5, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1178.111 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.3554 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.4281 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.4079 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.1346 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 32.5 dni | 1 | 6 | 5 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 32.5 dni | 1 | 0 | 1 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 32.5 dni | 32.5 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 29% | brak/σ_a, branching 29% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 56.5 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00149 MeV | 0.00149 MeV, I=14.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00542 MeV | 0.00542 MeV, I=14.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02594 MeV | 0.02594 MeV, I=13.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.18779 MeV | 0.18779 MeV, I=10.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.14544 MeV, Eśr=0.48400 MeV | Emax=0.14544 MeV, Eśr=0.48200 MeV | ΔEmax=+0.000685% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.04070 MeV, Eśr=0.03359 MeV | brak rekordu | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.03603 MeV, Eśr=0.08942 MeV | brak rekordu | brak porównania |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 29% | 1.002 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ce-142 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1878 | 10.345% |
| 0.1628 | 0.408% |
| 0.0259 | 13.861% |
| 0.0160 | 2.940% |
| 0.0054 | 14.393% |
| 0.0015 | 14.514% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.4840 | 0.1454 |
| 0.0336 | 0.0407 |
| 0.0894 | 0.0360 |
| 0.0488 | 0.0355 |
| 0.0265 | 0.0050 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 29.5% | 0.18070 | 0.58000 |
| 70.5% | 0.12960 | 0.43456 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ce-141
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 7/2-*; T1/2: 3.2505e1 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 32.504 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.9922354e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ce-141; S(2n)=14615.9525 keV; S(2p)=15095.0821 keV; Q(a)=-134.5727 keV; Q(2B-)=-1239.5379 keV; Q(ep)=-9452.1236 keV; Q(B- n)=-8816.1487 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ce-141 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=32.508 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 145.4433 keV (48.29%); rekordy MF=8/MT=457: 76 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=32.503 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 145.443 keV (4829%); rekordy MF=8/MT=457: 40 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=32.503 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 145.443 keV (4829%); rekordy MF=8/MT=457: 40 |
| ORIP/TORI gammas | 6 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.