✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.454e+16 Bq/g = 6.633e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 5.880e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0272 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.5 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 9, beta: 20, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1190.429 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.3247 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.1447 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.8714 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -0.8826 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.38 dni | 1 | 9 | 20 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.38 dni | 1 | 0 | 52 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.38 dni | 1.38 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 6% | brak/σ_a, branching 6% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 94 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00342 MeV | 0.00342 MeV, I=28.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02201 MeV | 0.02201 MeV, I=25.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00200 MeV | 0.00200 MeV, I=19% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00533 MeV | 0.00533 MeV, I=5.71% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.10300 MeV, Eśr=0.00365 MeV | Emax=1.38200 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+25.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.88039 MeV, Eśr=0.00924 MeV | Emax=1.34010 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+52.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.72196 MeV, Eśr=0.05124 MeV | Emax=1.32448 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+83.5% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 6% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ce-144 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.6562 | 1.537% |
| 0.5917 | 0.408% |
| 0.0928 | 5.053% |
| 0.0578 | 2.940% |
| 0.0220 | 25.127% |
| 0.0195 | 5.585% |
| 0.0053 | 5.706% |
| 0.0034 | 28.643% |
| 0.0020 | 18.957% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0037 | 1.1030 |
| 0.0092 | 0.8804 |
| 0.0512 | 0.7220 |
| 0.0525 | 0.6645 |
| 0.0089 | 0.6106 |
| 0.0024 | 0.5873 |
| 0.0197 | 0.4904 |
| 0.0012 | 0.4390 |
| 0.0013 | 0.4330 |
| 0.0336 | 0.3506 |
| 0.0029 | 0.3380 |
| 0.4200 | 0.2933 |
| 0.0202 | 0.2316 |
| 0.0021 | 0.2160 |
| 0.0029 | 0.1690 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 38% | 0.50750 | 1.39760 |
| 48% | 0.38460 | 1.10440 |
| 12.1% | 0.23740 | 0.73309 |
| 0.39% | 0.17500 | 0.56440 |
| 1.42% | 0.15820 | 0.51725 |
| 0.51% | 0.08360 | 0.29456 |
| 0.194% | 0.05171 | 0.18700 |
| 0.38% | 0.01470 | 0.05730 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ce-143
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3/2-*; T1/2: 3.3039e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 33.037 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 6.8744685e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ce-143; S(2n)=12317.9567 keV; S(2p)=16451.8283 keV; Q(a)=882.6235 keV; Q(2B-)=2395.9321 keV; Q(ep)=-11053.0924 keV; Q(B- n)=-5891.3295 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ce-143 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.3766 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 293.266 keV (42.8%); rekordy MF=8/MT=457: 457 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.3766 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 293.266 keV (4280%); rekordy MF=8/MT=457: 403 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.3766 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 293.266 keV (4280%); rekordy MF=8/MT=457: 403 |
| ORIP/TORI gammas | 9 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.