✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 5.157e+12 Bq/g = 1.394e+2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 7.869e-1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0122 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.952 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 10, beta: 6, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1203.885 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.3027 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.9228 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.8085 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -2.3221 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 17.7 lat | 0 | 10 | 6 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 17.7 lat | 0 | 3 | 2 | 1 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 17.7 lat | 17.7 lat | +1.43e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 48.8 %/rozpad | 34.9 %/rozpad | -28.4% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00103 MeV | 0.00103 MeV, I=7.21% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00371 MeV | 0.00371 MeV, I=7.08% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00201 MeV | 0.00201 MeV, I=6.69% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00759 MeV | 0.00759 MeV, I=6.56% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.07240 MeV, Eśr=0.02310 MeV | Emax=0.07250 MeV, Eśr=0.01850 MeV | ΔEmax=+0.138% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.06720 MeV, Eśr=0.00690 MeV | Emax=0.06722 MeV, Eśr=0.00553 MeV | ΔEmax=+0.0298% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.04230 MeV, Eśr=0.15108 MeV | brak rekordu | brak porównania |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pm-146 (m1) | 3.0e-7 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.8211 | 0.423% |
| 0.0708 | 2.883% |
| 0.0665 | 3.050% |
| 0.0334 | 6.007% |
| 0.0231 | 2.363% |
| 0.0173 | 6.527% |
| 0.0076 | 6.562% |
| 0.0037 | 7.082% |
| 0.0020 | 6.689% |
| 0.0010 | 7.208% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0231 | 0.0724 |
| 0.0069 | 0.0672 |
| 0.1511 | 0.0423 |
| 0.3967 | 0.0374 |
| 0.2174 | 0.0368 |
| 0.1449 | 0.0052 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pm-145
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 5/2+; T1/2: 1.77e1 y |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 17.7 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 9.0708150e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pm-145; S(2n)=14449.4783 keV; S(2p)=12777.2487 keV; Q(a)=2322.1114 keV; Q(2B-)=-3275.9821 keV; Q(ep)=-7805.8891 keV; Q(B- n)=-7373.1982 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pm-145 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=17.7 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 2, max 72.4 keV (2.2%); rekordy MF=8/MT=457: 96 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=17.7 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 2, max 72.5 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 60 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=17.7 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 2, max 72.5 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 60 |
| ORIP/TORI gammas | 10 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.