✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.639e+13 Bq/g = 4.431e+2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.780e+0 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00814 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.82 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 7, beta: 14, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1210.144 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.2887 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.2582 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.3114 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -1.9071 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 5.53 lat | 1 | 7 | 14 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 5.53 lat | 1 | 3 | 6 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 5.53 lat | 5.53 lat | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 96% | brak/σ_a, branching 96% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 163 %/rozpad | 173 %/rozpad | +6.21% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00144 MeV | 0.00144 MeV, I=70% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00134 MeV | 0.00134 MeV, I=44.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00797 MeV | 0.00797 MeV, I=41% | 0.00702 MeV, I=43% | ΔE=-0.95 keV; ΔI=+4.74% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00010 MeV | 0.00010 MeV, I=3.26% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.74713 MeV, Eśr=0.36128 MeV | Emax=0.74716 MeV, Eśr=0.33990 MeV | ΔEmax=+0.00388% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.73590 MeV, Eśr=0.21956 MeV | Emax=0.73572 MeV, Eśr=0.22490 MeV | ΔEmax=-0.0245% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.63302 MeV, Eśr=0.02204 MeV | Emax=0.63308 MeV, Eśr=0.02153 MeV | ΔEmax=+0.00995% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 96% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pm-147 (m2) | 34 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.4623 | 0.423% |
| 0.0427 | 3.050% |
| 0.0080 | 41.033% |
| 0.0014 | 70.030% |
| 0.0013 | 44.677% |
| 0.0010 | 0.453% |
| 0.0001 | 3.260% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.3613 | 0.7471 |
| 0.2196 | 0.7359 |
| 0.0220 | 0.6330 |
| 0.0058 | 0.5890 |
| 0.6273 | 0.4539 |
| 0.0021 | 0.1462 |
| 0.0003 | 0.0454 |
| 0.0969 | 0.0423 |
| 0.0007 | 0.0401 |
| 0.0004 | 0.0395 |
| 0.2544 | 0.0374 |
| 0.1394 | 0.0368 |
| 0.0002 | 0.0056 |
| 0.0816 | 0.0052 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 34.1% | 0.25990 | 0.79487 |
| 2.2% | 0.04350 | 0.16185 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pm-146
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3-; T1/2: 5.53e0 y |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 5.53 y |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1460610 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pm-146; S(2n)=14180.88 keV; S(2p)=13281.7143 keV; Q(a)=1907.0907 keV; Q(2B-)=-2336.7573 keV; Q(ep)=-7117.341 keV; Q(B- n)=-6874.2711 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pm-146 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=5.53 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 453.88 keV (65.01%); rekordy MF=8/MT=457: 163 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=5.5305 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 453.9 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 116 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=5.5305 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 453.9 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 116 |
| ORIP/TORI gammas | 7 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.