✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 4.503e+17 Bq/g = 1.217e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.245e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0428 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.73 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 35, beta: 58, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1230.061 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.2554 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.0388 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 9.1291 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -0.2667 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.73 h | 0 | 35 | 58 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.73 h | 0 | 0 | 231 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.73 h | 1.73 h | -3.14e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 376 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00109 MeV | 0.00109 MeV, I=23.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00388 MeV | 0.00388 MeV, I=23.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00169 MeV | 0.00169 MeV, I=22.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00524 MeV | 0.00524 MeV, I=22.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.23410 MeV, Eśr=0.00291 MeV | Emax=1.56843 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+27.1% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.02280 MeV, Eśr=0.00120 MeV | Emax=1.49580 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+46.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.97902 MeV, Eśr=0.00112 MeV | Emax=1.47380 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+50.5% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Nd-150 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.3451 | 0.438% |
| 0.1706 | 6.914% |
| 0.0479 | 2.257% |
| 0.0438 | 16.612% |
| 0.0370 | 2.915% |
| 0.0263 | 3.150% |
| 0.0257 | 10.689% |
| 0.0221 | 5.182% |
| 0.0217 | 19.503% |
| 0.0174 | 6.690% |
| 0.0141 | 1.370% |
| 0.0110 | 2.835% |
| 0.0089 | 3.056% |
| 0.0065 | 20.388% |
| 0.0055 | 6.831% |
| 0.0055 | 11.267% |
| 0.0052 | 22.251% |
| 0.0049 | 2.948% |
| 0.0044 | 16.296% |
| 0.0041 | 11.069% |
| … i 15 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0029 | 1.2341 |
| 0.0012 | 1.0228 |
| 0.0011 | 0.9790 |
| 0.0011 | 0.9239 |
| 0.0017 | 0.8088 |
| 0.0017 | 0.6963 |
| 0.0010 | 0.6869 |
| 0.0732 | 0.6548 |
| 0.0011 | 0.6355 |
| 0.0158 | 0.6340 |
| 0.0022 | 0.6302 |
| 0.0117 | 0.5564 |
| 0.0767 | 0.5405 |
| 0.0011 | 0.5382 |
| 0.0150 | 0.4435 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 3% | 0.54950 | 1.50040 |
| 26.4% | 0.53980 | 1.47770 |
| 18.9% | 0.51470 | 1.41880 |
| 0.55% | 0.47660 | 1.32900 |
| 3.9% | 0.46110 | 1.29220 |
| 0.94% | 0.44920 | 1.26370 |
| 24% | 0.40240 | 1.15110 |
| 19.2% | 0.35470 | 1.03420 |
| 0.92% | 0.13620 | 0.45487 |
| 0.154% | 0.11000 | 0.37691 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Nd-149
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 5/2-*; T1/2: 1.728e0 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 1.728 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1490600 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Nd-149; S(2n)=12371.3765 keV; S(2p)=16939.5752 keV; Q(a)=266.6079 keV; Q(2B-)=2760.3632 keV; Q(ep)=-11266.0816 keV; Q(B- n)=-5580.9762 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Nd-149 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.728 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 211.309 keV (25.9%); rekordy MF=8/MT=457: 1325 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.728 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 211.309 keV (2590%); rekordy MF=8/MT=457: 1188 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.728 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 211.309 keV (2590%); rekordy MF=8/MT=457: 1188 |
| ORIP/TORI gammas | 35 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.