✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.466e+16 Bq/g = 3.962e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 9.040e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.000623 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.0385 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 4, beta: 7, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1230.968 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.2615 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.2698 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.9453 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -1.1367 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.21 dni | 1 | 4 | 7 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.21 dni | 1 | 0 | 50 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.21 dni | 2.21 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 1400% | brak/σ_a, branching 1400% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 29.1 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00244 MeV | 0.00244 MeV, I=23.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00018 MeV | 0.00018 MeV, I=3.26% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00135 MeV | 0.00135 MeV, I=1.48% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00287 MeV | 0.00287 MeV, I=0.453% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.85940 MeV, Eśr=0.00102 MeV | Emax=0.96960 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+12.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.59833 MeV, Eśr=0.00298 MeV | Emax=0.96440 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+61.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.28590 MeV, Eśr=0.03100 MeV | Emax=0.95280 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+233% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 1400% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pm-150 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0029 | 0.453% |
| 0.0024 | 23.907% |
| 0.0014 | 1.476% |
| 0.0002 | 3.260% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0010 | 0.8594 |
| 0.0030 | 0.5983 |
| 0.0310 | 0.2859 |
| 0.0005 | 0.0454 |
| 0.0012 | 0.0401 |
| 0.0006 | 0.0395 |
| 0.0006 | 0.0056 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 96.23% | 0.36900 | 1.07100 |
| 3.39% | 0.25610 | 0.78510 |
| 0.2548% | 0.13345 | 0.44100 |
| 0.126% | 0.05140 | 0.18920 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pm-149
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 7/2+*; T1/2: 5.308e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 53.08 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 5.4953635e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pm-149; S(2n)=13165.0566 keV; S(2p)=15198.2535 keV; Q(a)=1136.67 keV; Q(2B-)=376.9123 keV; Q(ep)=-10817.9231 keV; Q(B- n)=-4799.656 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pm-149 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.2117 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 2, max 285.95 keV (3.1%); rekordy MF=8/MT=457: 352 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.2117 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 285.95 keV (310%); rekordy MF=8/MT=457: 287 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.2117 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 285.95 keV (310%); rekordy MF=8/MT=457: 287 |
| ORIP/TORI gammas | 4 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.