✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.637e+16 Bq/g = 4.425e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.934e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0428 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.12 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 16, beta: 11, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1258.966 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.2285 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.8684 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.5946 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.6095 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.93 dni | 1 | 16 | 11 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.93 dni | 1 | 0 | 60 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.93 dni | 1.93 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 420% | brak/σ_a, branching 420% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 90.6 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00385 MeV | 0.00385 MeV, I=10.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01336 MeV | 0.01336 MeV, I=10.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.06169 MeV | 0.06169 MeV, I=9.51% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00133 MeV | 0.00133 MeV, I=8.16% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.42266 MeV, Eśr=0.00278 MeV | Emax=0.76380 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+80.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.10318 MeV, Eśr=0.28300 MeV | Emax=0.76050 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+637% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.09743 MeV, Eśr=0.00718 MeV | Emax=0.71900 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+638% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 420% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Sm-154 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.5406 | 0.469% |
| 0.4103 | 5.466% |
| 0.2316 | 2.115% |
| 0.0617 | 9.513% |
| 0.0450 | 3.370% |
| 0.0379 | 6.162% |
| 0.0134 | 10.138% |
| 0.0083 | 6.787% |
| 0.0047 | 3.485% |
| 0.0038 | 10.282% |
| 0.0034 | 4.096% |
| 0.0032 | 1.176% |
| 0.0023 | 6.931% |
| 0.0022 | 7.531% |
| 0.0019 | 4.891% |
| 0.0013 | 8.157% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0028 | 0.4227 |
| 0.2830 | 0.1032 |
| 0.0072 | 0.0974 |
| 0.0016 | 0.0895 |
| 0.0020 | 0.0834 |
| 0.0019 | 0.0754 |
| 0.0517 | 0.0697 |
| 0.1222 | 0.0470 |
| 0.3122 | 0.0415 |
| 0.1726 | 0.0409 |
| 0.1187 | 0.0059 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 21% | 0.26340 | 0.80520 |
| 0.55% | 0.22650 | 0.70776 |
| 44.1% | 0.22440 | 0.70202 |
| 34.1% | 0.19860 | 0.63235 |
| 0.1494% | 0.08093 | 0.26210 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Sm-153
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 3/2+*; T1/2: 4.62846e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 46.283 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1530620 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Sm-153; S(2n)=14126.2154 keV; S(2p)=16194.8179 keV; Q(a)=-609.4402 keV; Q(2B-)=322.8848 keV; Q(ep)=-9699.3669 keV; Q(B- n)=-7742.8773 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Sm-153 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.9375 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 103.1801 keV (29.25%); rekordy MF=8/MT=457: 370 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.9286 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 103.18 keV (2919%); rekordy MF=8/MT=457: 362 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.9286 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 103.18 keV (2919%); rekordy MF=8/MT=457: 362 |
| ORIP/TORI gammas | 16 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.