✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.794e+13 Bq/g = 4.848e+2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.500e+0 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0163 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.87 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 27, beta: 11, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1273.585 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.2167 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.1514 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.6519 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.8570 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 4.76 lat | 1 | 27 | 11 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 4.76 lat | 1 | 0 | 17 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 4.76 lat | 4.76 lat | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 3950% | brak/σ_a, branching 3950% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 106 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00184 MeV | 0.00184 MeV, I=10.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00664 MeV | 0.00664 MeV, I=9.69% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00104 MeV | 0.00104 MeV, I=8.62% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00371 MeV | 0.00371 MeV, I=8.47% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.10531 MeV, Eśr=0.20672 MeV | Emax=0.14607 MeV, Eśr=0.00052 MeV | ΔEmax=+38.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.08654 MeV, Eśr=0.30900 MeV | Emax=0.10760 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+24.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.08606 MeV, Eśr=0.00151 MeV | Emax=0.10531 MeV, Eśr=0.21150 MeV | ΔEmax=+22.4% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 3950% | 1.022 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Eu-156 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.3415 | 0.484% |
| 0.1376 | 1.037% |
| 0.1122 | 3.631% |
| 0.0828 | 0.977% |
| 0.0444 | 5.507% |
| 0.0315 | 1.687% |
| 0.0172 | 7.817% |
| 0.0167 | 5.163% |
| 0.0161 | 3.490% |
| 0.0121 | 0.202% |
| 0.0104 | 1.837% |
| 0.0095 | 1.264% |
| 0.0066 | 9.693% |
| 0.0062 | 3.692% |
| 0.0049 | 1.814% |
| 0.0040 | 3.582% |
| 0.0038 | 2.305% |
| 0.0037 | 8.466% |
| 0.0037 | 5.813% |
| 0.0035 | 0.852% |
| … i 7 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.2067 | 0.1053 |
| 0.3090 | 0.0865 |
| 0.0015 | 0.0861 |
| 0.0018 | 0.0693 |
| 0.0111 | 0.0600 |
| 0.0460 | 0.0487 |
| 0.0129 | 0.0453 |
| 0.1166 | 0.0430 |
| 0.0647 | 0.0423 |
| 0.0032 | 0.0265 |
| 0.0801 | 0.0061 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 18% | 0.06830 | 0.24600 |
| 7.7% | 0.05040 | 0.18599 |
| 26% | 0.04280 | 0.15946 |
| 46% | 0.03740 | 0.14069 |
| 2.2% | 0.03390 | 0.12801 |
| 0.72% | 0.02610 | 0.09993 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Eu-155
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 5/2+*; T1/2: 4.742e0 y |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 4.742 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.8054881e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Eu-155; S(2n)=14593.5066 keV; S(2p)=15748.2758 keV; Q(a)=-856.9927 keV; Q(2B-)=-567.8976 keV; Q(ep)=-10840.7058 keV; Q(B- n)=-6183.2969 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Eu-155 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=4.753 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 86.5479 keV (30.7%); rekordy MF=8/MT=457: 225 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=4.7529 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 86.5479 keV (3070%); rekordy MF=8/MT=457: 135 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=4.7529 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 86.5479 keV (3070%); rekordy MF=8/MT=457: 135 |
| ORIP/TORI gammas | 27 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.