✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.039e+15 Bq/g = 5.510e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.477e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0247 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.37 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 7, beta: 56, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1279.921 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.2046 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.3358 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.1807 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 1.2533 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 15.2 dni | 1 | 7 | 56 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 15.2 dni | 1 | 0 | 104 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 15.2 dni | 15.2 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 100% | brak/σ_a, branching 100% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 48.4 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00125 MeV | 0.00125 MeV, I=14.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01068 MeV | 0.01068 MeV, I=8.86% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.03836 MeV | 0.03836 MeV, I=8.71% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.16377 MeV | 0.16377 MeV, I=8.06% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=2.26990 MeV, Eśr=0.01123 MeV | Emax=2.36120 MeV, Eśr=0.00017 MeV | ΔEmax=+4.02% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=2.20540 MeV, Eśr=0.00998 MeV | Emax=2.34430 MeV, Eśr=0.00004 MeV | ΔEmax=+6.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=2.18670 MeV, Eśr=0.03952 MeV | Emax=2.30100 MeV, Eśr=0.00010 MeV | ΔEmax=+5.23% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 100% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Eu-157 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.2319 | 0.484% |
| 0.1638 | 8.059% |
| 0.1430 | 3.873% |
| 0.0384 | 8.708% |
| 0.0107 | 8.859% |
| 0.0095 | 3.490% |
| 0.0012 | 14.897% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0112 | 2.2699 |
| 0.0100 | 2.2054 |
| 0.0395 | 2.1867 |
| 0.0243 | 2.1809 |
| 0.0013 | 2.1165 |
| 0.0427 | 2.0977 |
| 0.0013 | 2.0325 |
| 0.0354 | 2.0266 |
| 0.0420 | 1.9660 |
| 0.0019 | 1.9463 |
| 0.0214 | 1.9377 |
| 0.0173 | 1.8770 |
| 0.0025 | 1.8574 |
| 0.0030 | 1.6821 |
| 0.0176 | 1.3664 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 27% | 0.96600 | 2.45300 |
| 1.45% | 0.50500 | 1.40360 |
| 4.5% | 0.45600 | 1.28490 |
| 5.1% | 0.42500 | 1.21060 |
| 2.4% | 0.37400 | 1.08660 |
| 0.44% | 0.15400 | 0.50662 |
| 0.96% | 0.15200 | 0.50063 |
| 32% | 0.14700 | 0.48709 |
| 6% | 0.12600 | 0.42641 |
| 0.127% | 0.09500 | 0.33158 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Eu-156
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+*; T1/2: 1.519e1 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 15.16 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.4374591e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Eu-156; S(2n)=14487.1135 keV; S(2p)=16394.184 keV; Q(a)=-1253.2916 keV; Q(2B-)=8.1661 keV; Q(ep)=-10431.8096 keV; Q(B- n)=-6083.864 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Eu-156 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=15.19 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 811.77 keV (9.7%); rekordy MF=8/MT=457: 954 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=15.19 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 811.77 keV (970%); rekordy MF=8/MT=457: 672 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=15.19 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 811.77 keV (970%); rekordy MF=8/MT=457: 672 |
| ORIP/TORI gammas | 7 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.