✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 5.112e+18 Bq/g = 1.382e+8 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 9.310e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.015 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.14 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 7, beta: 7, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1321.764 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.1590 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.8459 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 9.7781 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 1.4538 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 8.4 min | 0 | 7 | 7 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 8.4 min | 0 | 0 | 5 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 8.4 min | 8.4 min | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 88.7 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00295 MeV | 0.00295 MeV, I=39% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00318 MeV | 0.00318 MeV, I=35.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02037 MeV | 0.02037 MeV, I=3.84% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.06177 MeV | 0.06177 MeV, I=3.68% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.44160 MeV, Eśr=0.53130 MeV | Emax=0.44212 MeV, Eśr=0.51000 MeV | ΔEmax=+0.118% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.40280 MeV, Eśr=0.46200 MeV | Emax=0.40300 MeV, Eśr=0.43350 MeV | ΔEmax=+0.0497% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.05040 MeV, Eśr=0.00117 MeV | Emax=0.34142 MeV, Eśr=0.02703 MeV | ΔEmax=+577% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Gd-163 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.2839 | 3.009% |
| 0.2313 | 0.500% |
| 0.0618 | 3.683% |
| 0.0204 | 3.840% |
| 0.0032 | 35.080% |
| 0.0030 | 38.960% |
| 0.0004 | 3.600% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.5313 | 0.4416 |
| 0.4620 | 0.4028 |
| 0.0012 | 0.0504 |
| 0.0029 | 0.0445 |
| 0.0016 | 0.0437 |
| 0.0647 | 0.0388 |
| 0.0578 | 0.0063 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 100% | 0.32000 | 0.95840 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Gd-162
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 8.4e0 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 8.39 m |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1620640 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Gd-162; S(2n)=12481.2962 keV; S(2p)=18625.4897 keV; Q(a)=-1453.7869 keV; Q(2B-)=3900.4495 keV; Q(ep)=-14897.6476 keV; Q(B- n)=-4890.2605 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Gd-162 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=8.4 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 442.12 keV (51%); rekordy MF=8/MT=457: 100 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=8.4 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 442.12 keV (5100%); rekordy MF=8/MT=457: 64 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=8.4 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 442.12 keV (5100%); rekordy MF=8/MT=457: 64 |
| ORIP/TORI gammas | 7 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.