✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.011e+17 Bq/g = 8.137e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 9.071e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0065 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.188 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 7, beta: 12, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1343.745 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.1439 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.7161 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.7963 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.5311 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.33 h | 1 | 7 | 12 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.33 h | 1 | 0 | 56 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.33 h | 2.33 h | +4.65e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 3600% | brak/σ_a, branching 3600% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 56.9 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00194 MeV | 0.00194 MeV, I=30.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00426 MeV | 0.00426 MeV, I=9.26% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01496 MeV | 0.01496 MeV, I=8.53% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.09268 MeV | 0.09268 MeV, I=3.91% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.71533 MeV, Eśr=0.00534 MeV | Emax=1.18656 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+65.9% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.64145 MeV, Eśr=0.00670 MeV | Emax=1.14036 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+77.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.63341 MeV, Eśr=0.00568 MeV | Emax=1.09191 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+72.4% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 3600% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Dy-166 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0927 | 3.908% |
| 0.0746 | 0.533% |
| 0.0150 | 8.531% |
| 0.0055 | 3.840% |
| 0.0043 | 9.257% |
| 0.0019 | 30.606% |
| 0.0015 | 0.225% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0053 | 0.7153 |
| 0.0067 | 0.6414 |
| 0.0057 | 0.6334 |
| 0.0013 | 0.5657 |
| 0.0016 | 0.5458 |
| 0.0084 | 0.3617 |
| 0.0050 | 0.2798 |
| 0.0358 | 0.0947 |
| 0.0186 | 0.0539 |
| 0.0461 | 0.0475 |
| 0.0259 | 0.0467 |
| 0.0211 | 0.0067 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 83.4% | 0.45310 | 1.28510 |
| 14.6% | 0.41410 | 1.19040 |
| 0.1505% | 0.16540 | 0.52770 |
| 1.67% | 0.08170 | 0.29001 |
| 0.152% | 0.05610 | 0.20547 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Dy-165
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 7/2+*; T1/2: 2.332e0 h |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 2.331 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1650660 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Dy-165; S(2n)=13374.067 keV; S(2p)=16801.64 keV; Q(a)=-531.0627 keV; Q(2B-)=909.0639 keV; Q(ep)=-11207.5721 keV; Q(B- n)=-6703.0895 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Dy-165 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.334 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 94.7 keV (3.8%); rekordy MF=8/MT=457: 425 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.334 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 94.7 keV (380%); rekordy MF=8/MT=457: 358 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.334 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 94.7 keV (380%); rekordy MF=8/MT=457: 358 |
| ORIP/TORI gammas | 7 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.