✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 8.926e+14 Bq/g = 2.413e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 5.617e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.112 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 3.93 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 34, beta: 17, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1369.664 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.1045 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.8669 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.3521 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -1.7209 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 32.0 dni | 1 | 34 | 17 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 32.0 dni | 1 | 14 | 62 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 32.0 dni | 32.0 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 3600% | brak/σ_a, branching 3600% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 349 %/rozpad | 505 %/rozpad | +44.6% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00151 MeV | 0.00151 MeV, I=29.8% | 0.00116 MeV, I=47.5% | ΔE=-0.35 keV; ΔI=+59.8% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00524 MeV | 0.00524 MeV, I=24.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00134 MeV | 0.00134 MeV, I=19.7% | 0.00116 MeV, I=47.5% | ΔE=-0.18 keV; ΔI=+141% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00468 MeV | 0.00468 MeV, I=19.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.34406 MeV, Eśr=0.00184 MeV | Emax=0.78164 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+127% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.30773 MeV, Eśr=0.10806 MeV | Emax=0.77339 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+151% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.26107 MeV, Eśr=0.01765 MeV | Emax=0.76024 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+191% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 3600% | 1 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.6000 | 0.567% |
| 0.9468 | 0.609% |
| 0.3994 | 0.373% |
| 0.3490 | 5.039% |
| 0.1275 | 13.856% |
| 0.1029 | 11.782% |
| 0.1012 | 4.090% |
| 0.0930 | 1.063% |
| 0.0837 | 3.422% |
| 0.0713 | 5.300% |
| 0.0605 | 7.113% |
| 0.0564 | 9.966% |
| 0.0516 | 12.040% |
| 0.0210 | 18.784% |
| 0.0207 | 1.844% |
| 0.0184 | 16.709% |
| 0.0158 | 6.081% |
| 0.0145 | 8.350% |
| 0.0137 | 10.807% |
| 0.0133 | 5.880% |
| … i 14 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0018 | 0.3441 |
| 0.1081 | 0.3077 |
| 0.0177 | 0.2611 |
| 0.0012 | 0.2403 |
| 0.3492 | 0.1979 |
| 0.2144 | 0.1772 |
| 0.1106 | 0.1305 |
| 0.0188 | 0.1182 |
| 0.1736 | 0.1098 |
| 0.0266 | 0.0936 |
| 0.4375 | 0.0631 |
| 0.3830 | 0.0575 |
| 0.9341 | 0.0507 |
| 0.5278 | 0.0498 |
| 0.0021 | 0.0208 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Yb-169
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 7/2+*; T1/2: 3.2014e1 d |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ε; T1/2: 32.015 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1690700 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Yb-169; S(2n)=15928.263 keV; S(2p)=11664.2136 keV; Q(a)=1720.9095 keV; Q(2B-)=-5658.6321 keV; Q(ep)=-4675.267 keV; Q(B- n)=-11374.0137 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Yb-169 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=32.018 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 63.1204 keV (43.619%); rekordy MF=8/MT=457: 605 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=32.0181 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 63.1204 keV (4405%); rekordy MF=8/MT=457: 356 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=32.0181 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 63.1204 keV (4405%); rekordy MF=8/MT=457: 356 |
| ORIP/TORI gammas | 34 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.