✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 9.022e+16 Bq/g = 2.438e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.829e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0547 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.96 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 21, beta: 19, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1384.714 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.0977 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.6817 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.7692 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.2313 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 7.52 h | 1 | 21 | 19 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 7.52 h | 1 | 0 | 66 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 7.52 h | 7.52 h | -1.44e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 280% | brak/σ_a, branching 280% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 206 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00144 MeV | 0.00144 MeV, I=29.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00985 MeV | 0.00985 MeV, I=24.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00485 MeV | 0.00485 MeV, I=23.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00360 MeV | 0.00360 MeV, I=12.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.90770 MeV, Eśr=0.00635 MeV | Emax=1.40050 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+54.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.79660 MeV, Eśr=0.00640 MeV | Emax=1.39550 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+75.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.78410 MeV, Eśr=0.00240 MeV | Emax=1.28440 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+63.8% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 280% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Er-172 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.9061 | 0.272% |
| 0.4551 | 0.567% |
| 0.3916 | 5.223% |
| 0.0635 | 10.151% |
| 0.0623 | 0.227% |
| 0.0570 | 6.463% |
| 0.0533 | 11.390% |
| 0.0251 | 4.090% |
| 0.0184 | 1.008% |
| 0.0178 | 10.654% |
| 0.0169 | 5.727% |
| 0.0142 | 10.931% |
| 0.0129 | 12.171% |
| 0.0099 | 24.890% |
| 0.0049 | 23.651% |
| 0.0043 | 11.435% |
| 0.0041 | 11.115% |
| 0.0036 | 12.355% |
| 0.0024 | 2.621% |
| 0.0014 | 29.818% |
| … i 1 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0063 | 0.9077 |
| 0.0064 | 0.7966 |
| 0.0024 | 0.7841 |
| 0.0029 | 0.6761 |
| 0.0025 | 0.6707 |
| 0.0109 | 0.5352 |
| 0.0026 | 0.3720 |
| 0.6440 | 0.3083 |
| 0.2890 | 0.2959 |
| 0.0058 | 0.2774 |
| 0.0030 | 0.2371 |
| 0.0064 | 0.2106 |
| 0.0910 | 0.1240 |
| 0.0230 | 0.1167 |
| 0.2050 | 0.1116 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 2.3% | 0.53470 | 1.48540 |
| 94% | 0.36220 | 1.06550 |
| 0.188% | 0.26450 | 0.81452 |
| 0.1783% | 0.18197 | 0.56860 |
| 2.18% | 0.17740 | 0.57738 |
| 0.5% | 0.14760 | 0.49184 |
| 0.333% | 0.05600 | 0.20543 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Er-171
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 5/2-*; T1/2: 7.516e0 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 7.516 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.2848775e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Er-171; S(2n)=12939.2952 keV; S(2p)=16699.7547 keV; Q(a)=-231.2871 keV; Q(2B-)=1588.9958 keV; Q(B- n)=-5993.8263 keV; S(n)=5681.6265 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Er-171 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=7.516 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 308.291 keV (64.4%); rekordy MF=8/MT=457: 449 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=7.516 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 308.291 keV (6440%); rekordy MF=8/MT=457: 432 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=7.516 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 308.291 keV (6440%); rekordy MF=8/MT=457: 432 |
| ORIP/TORI gammas | 21 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.