✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 6.297e+14 Bq/g = 1.702e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.022e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0757 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 18, beta: 12, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1451.983 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.0220 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.6950 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.0155 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -1.1585 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 42.4 dni | 1 | 18 | 12 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 42.4 dni | 1 | 0 | 10 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 42.4 dni | 42.4 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 40% | brak/σ_a, branching 40% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 301 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00104 MeV | 0.00104 MeV, I=47.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00344 MeV | 0.00344 MeV, I=47% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01508 MeV | 0.01508 MeV, I=41.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00206 MeV | 0.00206 MeV, I=33.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.61550 MeV, Eśr=0.00143 MeV | Emax=0.61904 MeV, Eśr=0.00025 MeV | ΔEmax=+0.575% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.52258 MeV, Eśr=0.00034 MeV | Emax=0.61521 MeV, Eśr=0.00233 MeV | ΔEmax=+17.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.48203 MeV, Eśr=0.82850 MeV | Emax=0.48218 MeV, Eśr=0.80500 MeV | ΔEmax=+0.0315% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 40% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Hf-182 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.3755 | 0.635% |
| 0.2425 | 12.134% |
| 0.2071 | 6.560% |
| 0.0743 | 6.883% |
| 0.0604 | 13.031% |
| 0.0485 | 0.119% |
| 0.0175 | 13.245% |
| 0.0151 | 41.461% |
| 0.0143 | 12.457% |
| 0.0138 | 4.620% |
| 0.0106 | 6.944% |
| 0.0066 | 27.843% |
| 0.0047 | 0.350% |
| 0.0043 | 13.354% |
| 0.0034 | 47.035% |
| 0.0021 | 33.417% |
| 0.0020 | 12.518% |
| 0.0010 | 47.932% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0014 | 0.6155 |
| 0.0003 | 0.5226 |
| 0.8285 | 0.4820 |
| 0.0042 | 0.4760 |
| 0.1715 | 0.3458 |
| 0.0076 | 0.1369 |
| 0.0523 | 0.1363 |
| 0.4167 | 0.1330 |
| 0.0634 | 0.0652 |
| 0.1504 | 0.0575 |
| 0.0862 | 0.0563 |
| 0.1461 | 0.0081 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 93% | 0.11870 | 0.40720 |
| 7% | 0.11750 | 0.40335 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Hf-181
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 4 stan(ów); spin/parity: 1/2-; T1/2: 4.239e1 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 42.39 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1810720 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Hf-181; S(2n)=13082.5579 keV; Q(a)=1158.5306 keV; Q(2B-)=830.9869 keV; Q(B- n)=-6540.6453 keV; S(n)=5694.8 keV; S(p)=8015.453 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Hf-181 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=42.39 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 482.18 keV (80.5%); rekordy MF=8/MT=457: 180 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=42.38 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 482.18 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 117 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=42.38 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 482.18 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 117 |
| ORIP/TORI gammas | 18 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.