✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.627e+16 Bq/g = 9.803e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.658e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0152 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.285 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 6, beta: 12, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1497.749 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.9667 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.8718 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.4019 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -1.3976 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 17.0 h | 1 | 6 | 12 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 17.0 h | 1 | 0 | 55 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 17.0 h | 17.0 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 2% | brak/σ_a, branching 2% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 58.5 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00422 MeV | 0.00422 MeV, I=15.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01406 MeV | 0.01406 MeV, I=15.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.05555 MeV | 0.05555 MeV, I=14.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04911 MeV | 0.04911 MeV, I=8.12% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.13360 MeV, Eśr=0.00720 MeV | Emax=2.02253 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+78.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.93132 MeV, Eśr=0.00565 MeV | Emax=1.95711 MeV, Eśr=0.00015 MeV | ΔEmax=+110% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.82951 MeV, Eśr=0.00411 MeV | Emax=1.94091 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+134% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 2% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Re-189 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0652 | 0.688% |
| 0.0556 | 14.206% |
| 0.0491 | 8.116% |
| 0.0141 | 15.198% |
| 0.0042 | 15.438% |
| 0.0019 | 4.830% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0072 | 1.1336 |
| 0.0056 | 0.9313 |
| 0.0041 | 0.8295 |
| 0.0011 | 0.6725 |
| 0.0015 | 0.6350 |
| 0.0126 | 0.6331 |
| 0.0104 | 0.4780 |
| 0.1497 | 0.1550 |
| 0.0101 | 0.0714 |
| 0.0235 | 0.0630 |
| 0.0136 | 0.0615 |
| 0.0307 | 0.0089 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 71.4% | 0.79510 | 2.11970 |
| 25.3% | 0.72860 | 1.96470 |
| 1.61% | 0.52750 | 1.48670 |
| 0.64% | 0.34510 | 1.03340 |
| 0.52% | 0.20400 | 0.65716 |
| 0.2552% | 0.14115 | 0.46420 |
| 0.187% | 0.10130 | 0.35429 |
| 0.108% | 0.04810 | 0.17863 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Re-188
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1-*; T1/2: 1.7005e1 h |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 17.004 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1880750 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Re-188; S(2n)=13232.1961 keV; S(2p)=14987.2202 keV; Q(a)=1397.6565 keV; Q(2B-)=-671.9248 keV; Q(ep)=-9410.3014 keV; Q(B- n)=-5869.1833 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Re-188 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=17.004 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 155.041 keV (15.61%); rekordy MF=8/MT=457: 418 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=17.005 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 155.041 keV (1520%); rekordy MF=8/MT=457: 314 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=17.005 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 155.041 keV (1520%); rekordy MF=8/MT=457: 314 |
| ORIP/TORI gammas | 6 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.