✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.096e+19 Bq/g = 2.961e+8 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.253e+6 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0341 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.42 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 16, beta: 18, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1632.214 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.8472 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 3.7871 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.5516 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -1.1536 MeV [AME2020 + AME2020 est.] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 3.05 min | 0 | 16 | 18 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 3.05 min | 0 | 0 | 29 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 3.05 min | 3.05 min | -4.0e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 759 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00160 MeV | 0.00160 MeV, I=253% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00280 MeV | 0.00280 MeV, I=77.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00115 MeV | 0.00115 MeV, I=57.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00350 MeV | 0.00350 MeV, I=56.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=2.61470 MeV, Eśr=0.99800 MeV | Emax=2.61453 MeV, Eśr=0.99160 MeV | ΔEmax=-0.00639% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.09390 MeV, Eśr=0.00369 MeV | Emax=1.74400 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+59.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.98270 MeV, Eśr=0.00197 MeV | Emax=1.64750 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+67.7% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Tl-209 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0415 | 0.797% |
| 0.0305 | 18.935% |
| 0.0188 | 42.284% |
| 0.0128 | 49.513% |
| 0.0052 | 26.149% |
| 0.0035 | 56.728% |
| 0.0032 | 49.498% |
| 0.0028 | 77.237% |
| 0.0027 | 16.461% |
| 0.0023 | 5.670% |
| 0.0016 | 27.350% |
| 0.0016 | 12.340% |
| 0.0016 | 252.670% |
| 0.0013 | 14.536% |
| 0.0012 | 57.929% |
| 0.0010 | 50.699% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.9980 | 2.6147 |
| 0.0037 | 1.0939 |
| 0.0020 | 0.9827 |
| 0.0012 | 0.9276 |
| 0.1245 | 0.8604 |
| 0.0036 | 0.8404 |
| 0.0164 | 0.7631 |
| 0.0020 | 0.7220 |
| 0.8423 | 0.5831 |
| 0.2156 | 0.5108 |
| 0.0679 | 0.2773 |
| 0.0080 | 0.2526 |
| 0.0031 | 0.2334 |
| 0.0017 | 0.2114 |
| 0.0152 | 0.0849 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 49.3% | 0.64650 | 1.79420 |
| 22.7% | 0.53250 | 1.51680 |
| 23.2% | 0.43870 | 1.28350 |
| 0.58% | 0.35600 | 1.07210 |
| 2.92% | 0.34020 | 1.03100 |
| 0.164% | 0.27820 | 0.86664 |
| 0.222% | 0.25780 | 0.81154 |
| 0.204% | 0.22352 | 0.71200 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Tl-208
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 5+; T1/2: 3.053e0 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 3.053 m |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2080810 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Tl-208; S(2n)=10639.4633 keV; Q(2B-)=2120.0304 keV; Q(B- n)=-2369.4702 keV; S(n)=3787.0025 keV; S(p)=7551.646 keV; Q(4B-)=-4280.2195 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Tl-208 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=3.053 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 2614.511 keV (99.754%); rekordy MF=8/MT=457: 284 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=3.058 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 2614.51 keV (9975.5%); rekordy MF=8/MT=457: 352 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=3.058 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 2614.51 keV (9975.5%); rekordy MF=8/MT=457: 352 |
| ORIP/TORI gammas | 16 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.