✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 6.209e+11 Bq/g = 1.678e+1 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.854e-1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.000957 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 4.88 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 6, beta: 11, alfa: 3 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1637.554 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.8352 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.9682 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.7849 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.9792 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 101.9 lat | 0 | 6 | 11 | 3 |
| TORI-22 (2004) | 101.9 lat | 0 | 1 | 3 | 5 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 101.9 lat | 101.9 lat | -1.49e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 30.5 %/rozpad | 99.7 %/rozpad | +227% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00128 MeV | 0.00128 MeV, I=17.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00006 MeV | 0.00006 MeV, I=5.82% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00004 MeV | 0.00004 MeV, I=5.67% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00119 MeV | 0.00119 MeV, I=0.815% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 4.88200 MeV | 4.88200 MeV, I=99.2% | 4.88300 MeV, I=80% | ΔE=+1.00 keV; ΔI=-19.3% |
| TORI-22 (2004) | α 4.61700 MeV | 4.61700 MeV, I=0.565% | brak linii w oknie ±5.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 4.15230 MeV | 4.15230 MeV, I=0.0007% | brak linii w oknie ±5.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.89640 MeV, Eśr=0.00255 MeV | Emax=0.89628 MeV, Eśr=0.00470 MeV | ΔEmax=-0.0134% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.26611 MeV, Eśr=0.00089 MeV | Emax=0.26281 MeV, Eśr=0.00225 MeV | ΔEmax=-1.24% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.26050 MeV, Eśr=0.00262 MeV | Emax=0.26048 MeV, Eśr=0.00675 MeV | ΔEmax=-0.00768% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Po-210 (m1) | 99.52 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.4987 | 0.143% |
| 0.0013 | 17.250% |
| 0.0012 | 0.815% |
| 0.0006 | 0.797% |
| 0.0001 | 5.820% |
| 0.0000 | 5.670% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0025 | 0.8964 |
| 0.0009 | 0.2661 |
| 0.0026 | 0.2605 |
| 0.0004 | 0.0873 |
| 0.0003 | 0.0849 |
| 0.0010 | 0.0771 |
| 0.0006 | 0.0750 |
| 0.0006 | 0.0748 |
| 0.0004 | 0.0728 |
| 0.0009 | 0.0108 |
| 0.0004 | 0.0106 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 4.8820 | 99.17% |
| 4.6170 | 0.5645% |
| 4.1523 | 0.0007% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Po-209
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1/2-*; T1/2: 1.24e2 y |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 124 y |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2090840 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Po-209; S(2n)=15362.9505 keV; S(2p)=8491.9884 keV; Q(a)=4979.2314 keV; Q(2B-)=-7424.9654 keV; Q(ep)=-1906.4667 keV; Q(B- n)=-11967.4317 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Po-209 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=102.0002 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 2, max 896.6 keV (0.4702%); rekordy MF=8/MT=457: 157 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=114.9977 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 896.28 keV (44.5072%); rekordy MF=8/MT=457: 81 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=114.9977 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 896.28 keV (44.5072%); rekordy MF=8/MT=457: 81 |
| ORIP/TORI gammas | 6 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.