✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.548e+19 Bq/g = 6.887e+8 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.351e+7 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0576 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 3.31 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 14, beta: 27, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1640.854 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.8136 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 3.6737 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.9367 MeV [AME2020 + AME2020 est.] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -2.4820 MeV [AME2020 + AME2020 est.] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.3 min | 0 | 14 | 27 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.3 min | 0 | 0 | 24 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.3 min | 1.3 min | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 353 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00176 MeV | 0.00176 MeV, I=78.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00806 MeV | 0.00806 MeV, I=71.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00154 MeV | 0.00154 MeV, I=34% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00257 MeV | 0.00257 MeV, I=29.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=2.43000 MeV, Eśr=0.08906 MeV | Emax=2.43000 MeV, Eśr=0.08906 MeV | ΔEmax=+2.75e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=2.36000 MeV, Eśr=0.07917 MeV | Emax=2.36000 MeV, Eśr=0.07917 MeV | ΔEmax=-4.45e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=2.28000 MeV, Eśr=0.02969 MeV | Emax=2.27000 MeV, Eśr=0.02969 MeV | ΔEmax=-0.439% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Tl-211 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1995 | 8.114% |
| 0.1813 | 0.797% |
| 0.0527 | 21.000% |
| 0.0526 | 9.315% |
| 0.0312 | 28.214% |
| 0.0207 | 0.899% |
| 0.0171 | 9.611% |
| 0.0091 | 26.800% |
| 0.0081 | 71.170% |
| 0.0080 | 29.415% |
| 0.0029 | 5.670% |
| 0.0026 | 29.711% |
| 0.0018 | 78.384% |
| 0.0015 | 34.014% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0891 | 2.4300 |
| 0.0792 | 2.3600 |
| 0.0297 | 2.2800 |
| 0.0495 | 2.0900 |
| 0.0693 | 2.0100 |
| 0.0198 | 1.6500 |
| 0.0198 | 1.5900 |
| 0.0198 | 1.5400 |
| 0.0198 | 1.4900 |
| 0.0495 | 1.4100 |
| 0.2078 | 1.3100 |
| 0.1682 | 1.2100 |
| 0.0693 | 1.1100 |
| 0.1187 | 1.0600 |
| 0.0297 | 0.9100 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 19% | 0.87000 | 2.33700 |
| 56% | 0.68000 | 1.86700 |
| 25% | 0.45000 | 1.31700 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Tl-210
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 5+#; T1/2: 1.30e0 m |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 1.3 m |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2100810 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Tl-210; S(2n)=8639.5111 keV; Q(2B-)=5544.9092 keV; Q(B- n)=296.2599 keV; S(n)=3673.521 keV; Q(4B-)=2725.1037 keV; Q(d,a)=14729.219 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Tl-210 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.3 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 799.6 keV (98.96%); rekordy MF=8/MT=457: 171 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.3 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 799.6 keV (9896.9%); rekordy MF=8/MT=457: 114 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.3 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 799.6 keV (9896.9%); rekordy MF=8/MT=457: 114 |
| ORIP/TORI gammas | 14 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.