✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 9.133e+17 Bq/g = 2.469e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.372e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00163 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.0937 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 5, beta: 10, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1649.388 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.8170 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 3.8358 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.5348 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -3.5697 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 36.1 min | 0 | 5 | 10 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 36.1 min | 0 | 0 | 39 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 36.1 min | 36.1 min | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 76.6 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00201 MeV | 0.00201 MeV, I=33.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00241 MeV | 0.00241 MeV, I=31.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00014 MeV | 0.00014 MeV, I=5.82% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00309 MeV | 0.00309 MeV, I=4.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.83196 MeV, Eśr=0.02862 MeV | Emax=1.27071 MeV, Eśr=0.00007 MeV | ΔEmax=+52.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.76647 MeV, Eśr=0.00539 MeV | Emax=1.23430 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+61% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.70459 MeV, Eśr=0.00369 MeV | Emax=1.19633 MeV, Eśr=0.00010 MeV | ΔEmax=+69.8% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pb-212 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0038 | 0.815% |
| 0.0031 | 4.903% |
| 0.0024 | 31.432% |
| 0.0020 | 33.655% |
| 0.0001 | 5.820% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0286 | 0.8320 |
| 0.0054 | 0.7665 |
| 0.0037 | 0.7046 |
| 0.0047 | 0.5176 |
| 0.0132 | 0.4271 |
| 0.0294 | 0.4048 |
| 0.0009 | 0.0873 |
| 0.0021 | 0.0771 |
| 0.0012 | 0.0748 |
| 0.0028 | 0.0108 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 93% | 0.47330 | 1.37300 |
| 1.3% | 0.31560 | 0.96816 |
| 5% | 0.16190 | 0.54107 |
| 0.66% | 0.07280 | 0.26357 |
| 0.088% | 0.07086 | 0.25300 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pb-211
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 9/2+*; T1/2: 3.61628e1 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 36.165 m |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 5.8865985e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pb-211; S(2n)=9021.0745 keV; Q(a)=3569.5178 keV; Q(2B-)=1939.4804 keV; Q(B- n)=-3772.4252 keV; S(n)=3835.901 keV; S(p)=8534.9874 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pb-211 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=36.1 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 404.853 keV (3.7826%); rekordy MF=8/MT=457: 220 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=36.1 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 404.834 keV (383%); rekordy MF=8/MT=457: 189 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=36.1 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 404.834 keV (383%); rekordy MF=8/MT=457: 189 |
| ORIP/TORI gammas | 5 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.