✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 7.618e+16 Bq/g = 2.059e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.765e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00298 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 3.08 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 2, beta: 6, alfa: 2 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1648.196 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.8114 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.7465 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 2.9830 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.9825 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 7.21 h | 0 | 2 | 6 | 2 |
| TORI-22 (2004) | 7.21 h | 0 | 2 | 3 | 4 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 7.21 h | 7.21 h | +1.5e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 6.8 %/rozpad | 88.5 %/rozpad | +1.2e+3% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01346 MeV | 0.01346 MeV, I=5.97% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.26149 MeV | 0.26149 MeV, I=0.833% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.86700 MeV | 5.86700 MeV, I=41.7% | 5.86950 MeV, I=100% | ΔE=+2.50 keV; ΔI=+140% |
| TORI-22 (2004) | α 5.19590 MeV | 5.19590 MeV, I=0.0045% | brak linii w oknie ±5.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.68700 MeV, Eśr=0.00246 MeV | Emax=0.74264 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+8.1% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.68516 MeV, Eśr=0.00004 MeV | Emax=0.68700 MeV, Eśr=0.00261 MeV | ΔEmax=+0.269% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.08980 MeV, Eśr=0.09548 MeV | Emax=0.66960 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+646% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | At-212 (m1) | 41.8 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.2615 | 0.833% |
| 0.0135 | 5.970% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0025 | 0.6870 |
| 0.0000 | 0.6852 |
| 0.0955 | 0.0898 |
| 0.2128 | 0.0793 |
| 0.1270 | 0.0769 |
| 0.1973 | 0.0111 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.8670 | 41.7% |
| 5.1959 | 0.0045% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla At-211
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 9/2-*; T1/2: 7.214e0 h |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 7.216 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2110850 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla At-211; S(2n)=14906.0542 keV; S(2p)=7966.5445 keV; Q(a)=5982.4474 keV; Q(2B-)=-7506.8767 keV; Q(ep)=-4144.2575 keV; Q(B- n)=-10113.7452 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | At-211 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=7.214 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 1, max 687 keV (0.2606%); rekordy MF=8/MT=457: 106 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=7.216 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 687.2 keV (24.5054%); rekordy MF=8/MT=457: 120 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=7.216 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 687.2 keV (24.5054%); rekordy MF=8/MT=457: 120 |
| ORIP/TORI gammas | 2 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.