✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 5.140e+16 Bq/g = 1.389e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 8.918e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0735 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.08 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 11, beta: 8, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1654.516 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.8043 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.1274 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.7599 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -3.2915 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 10.6 h | 0 | 11 | 8 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 10.6 h | 0 | 0 | 12 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 10.6 h | 10.6 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 164 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00232 MeV | 0.00232 MeV, I=28.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00451 MeV | 0.00451 MeV, I=23.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01348 MeV | 0.01348 MeV, I=23.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.05715 MeV | 0.05715 MeV, I=22.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.30009 MeV, Eśr=0.03407 MeV | Emax=0.41520 MeV, Eśr=0.00143 MeV | ΔEmax=+38.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.23863 MeV, Eśr=0.44646 MeV | Emax=0.30009 MeV, Eśr=0.03278 MeV | ΔEmax=+25.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.17667 MeV, Eśr=0.00052 MeV | Emax=0.23863 MeV, Eśr=0.43300 MeV | ΔEmax=+35.1% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pb-213 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.3308 | 14.810% |
| 0.2139 | 0.815% |
| 0.0571 | 22.224% |
| 0.0348 | 2.466% |
| 0.0135 | 23.463% |
| 0.0134 | 20.956% |
| 0.0118 | 5.820% |
| 0.0061 | 9.880% |
| 0.0045 | 23.769% |
| 0.0023 | 28.370% |
| 0.0019 | 11.119% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0341 | 0.3001 |
| 0.4465 | 0.2386 |
| 0.0005 | 0.1767 |
| 0.0060 | 0.1152 |
| 0.0804 | 0.0873 |
| 0.1800 | 0.0771 |
| 0.1069 | 0.0748 |
| 0.1549 | 0.0108 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 9.9% | 0.17270 | 0.57280 |
| 85.1% | 0.09440 | 0.33418 |
| 5.22% | 0.04190 | 0.15752 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pb-212
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 1.0627e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 10.628 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 3.9036045e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pb-212; S(2n)=8963.1366 keV; Q(a)=3291.5622 keV; Q(2B-)=2820.4789 keV; Q(B- n)=-3761.1315 keV; S(n)=5127.2356 keV; S(p)=8759.9015 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pb-212 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=10.64 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 3, max 238.632 keV (43.6%); rekordy MF=8/MT=457: 142 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=10.64 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 238.632 keV (4360%); rekordy MF=8/MT=457: 97 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=10.64 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 238.632 keV (4360%); rekordy MF=8/MT=457: 97 |
| ORIP/TORI gammas | 11 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.