✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 7.164e+17 Bq/g = 1.936e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 5.805e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0192 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.506 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 6, beta: 10, alfa: 2 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1659.487 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.7910 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.1849 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.9716 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.9882 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 45.6 min | 0 | 6 | 10 | 2 |
| TORI-22 (2004) | 45.6 min | 0 | 0 | 13 | 3 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 45.6 min | 45.6 min | -3.57e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 147 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00226 MeV | 0.00226 MeV, I=43.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00719 MeV | 0.00719 MeV, I=42.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04083 MeV | 0.04083 MeV, I=34.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00340 MeV | 0.00340 MeV, I=20% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.87000 MeV | 5.87000 MeV, I=2% | 5.86900 MeV, I=93% | ΔE=-1.00 keV; ΔI=+4.55e+3% |
| TORI-22 (2004) | α 5.54900 MeV | 5.54900 MeV, I=0.16% | 5.54900 MeV, I=7.4% | ΔE=-0.00 keV; ΔI=+4.53e+3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.10010 MeV, Eśr=0.00479 MeV | Emax=1.11940 MeV, Eśr=0.00062 MeV | ΔEmax=+1.75% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.80736 MeV, Eśr=0.00444 MeV | Emax=1.10016 MeV, Eśr=0.00290 MeV | ΔEmax=+36.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.65981 MeV, Eśr=0.00148 MeV | Emax=1.00357 MeV, Eśr=0.00053 MeV | ΔEmax=+52.1% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Bi-214 (m1) | 2.09 |
| (n,γ) | Bi-214 (m2) | 97.91 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0408 | 34.731% |
| 0.0243 | 0.833% |
| 0.0072 | 42.348% |
| 0.0034 | 19.976% |
| 0.0023 | 43.627% |
| 0.0013 | 5.970% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0048 | 1.1001 |
| 0.0044 | 0.8074 |
| 0.0015 | 0.6598 |
| 0.2797 | 0.4404 |
| 0.0013 | 0.3238 |
| 0.0074 | 0.2929 |
| 0.0094 | 0.0898 |
| 0.0210 | 0.0793 |
| 0.0125 | 0.0769 |
| 0.0183 | 0.0111 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.8700 | 2% |
| 5.5490 | 0.1598% |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 64% | 0.49100 | 1.42000 |
| 0.7% | 0.37600 | 1.12720 |
| 32% | 0.31900 | 0.97958 |
| 1.06% | 0.09000 | 0.31982 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Bi-213
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 9/2-*; T1/2: 4.560e1 m |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 45.607 m |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.9767114e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Bi-213; S(2n)=9515.1907 keV; S(2p)=13731.6137 keV; Q(a)=5988.2062 keV; Q(2B-)=1347.8509 keV; Q(B- n)=-2933.5803 keV; S(n)=5185.0459 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Bi-213 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=45.59 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 440.45 keV (25.9399%); rekordy MF=8/MT=457: 267 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=45.59 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 440.44 keV (2609.12%); rekordy MF=8/MT=457: 153 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=45.59 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 440.44 keV (2609.12%); rekordy MF=8/MT=457: 153 |
| ORIP/TORI gammas | 6 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.