✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 4.948e+19 Bq/g = 1.337e+9 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 5.212e+7 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.000711 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 6.57 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 4, beta: 6, alfa: 3 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1708.666 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6967 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.7150 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.2460 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -6.6778 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 38.0 s | 0 | 4 | 6 | 3 |
| TORI-22 (2004) | 38.0 s | 0 | 0 | 6 | 5 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 38.0 s | 38.0 s | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 60.3 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00108 MeV | 0.00108 MeV, I=30.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00163 MeV | 0.00163 MeV, I=22.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00005 MeV | 0.00005 MeV, I=6.27% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00126 MeV | 0.00126 MeV, I=0.871% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 6.55600 MeV | 6.55600 MeV, I=96.9% | 6.55900 MeV, I=96.9% | ΔE=+3.00 keV; ΔI=-1.87e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 6.23500 MeV | 6.23500 MeV, I=3.05% | 6.23700 MeV, I=3.05% | ΔE=+2.00 keV; ΔI=+1.12e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 5.80780 MeV | 5.80780 MeV, I=0.0123% | brak linii w oknie ±5.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.49911 MeV, Eśr=0.00012 MeV | Emax=0.84020 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+68.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.32422 MeV, Eśr=0.02770 MeV | Emax=0.51560 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+59% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.09490 MeV, Eśr=0.00035 MeV | Emax=0.47250 MeV, Eśr=0.00004 MeV | ΔEmax=+398% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ra-223 (m1) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0016 | 22.582% |
| 0.0013 | 0.871% |
| 0.0011 | 30.617% |
| 0.0000 | 6.270% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0001 | 0.4991 |
| 0.0277 | 0.3242 |
| 0.0003 | 0.0949 |
| 0.0008 | 0.0838 |
| 0.0005 | 0.0811 |
| 0.0011 | 0.0117 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 6.5560 | 96.9% |
| 6.2350 | 3.05% |
| 5.8078 | 0.0123% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ra-222
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 3.36e1 s |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: 14C; T1/2: 33.6 s |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.2863712e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ra-222; S(2n)=12094.5223 keV; S(2p)=10869.7305 keV; Q(a)=6677.8757 keV; Q(2B-)=-2882.8337 keV; Q(ep)=-7440.1202 keV; Q(B- n)=-8282.1614 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ra-222 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=36.17 s; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 324.31 keV (2.77%); rekordy MF=8/MT=457: 126 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=36.17 s; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 324.31 keV (277%); rekordy MF=8/MT=457: 83 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=36.17 s; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 324.31 keV (277%); rekordy MF=8/MT=457: 83 |
| ORIP/TORI gammas | 4 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.