✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.418e+18 Bq/g = 3.833e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.093e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0388 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.921 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 34, beta: 21, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1713.457 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6837 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.0671 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.2785 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.5615 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 22.0 min | 0 | 34 | 21 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 22.0 min | 0 | 0 | 137 | 1 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 22.0 min | 22.0 min | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 229 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00197 MeV | 0.00197 MeV, I=23% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00607 MeV | 0.00607 MeV, I=21.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00112 MeV | 0.00112 MeV, I=20% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00344 MeV | 0.00344 MeV, I=18.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.77530 MeV, Eśr=0.00390 MeV | Emax=1.02500 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+32.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.48203 MeV, Eśr=0.01228 MeV | Emax=0.99980 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+107% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.36940 MeV, Eśr=0.00101 MeV | Emax=0.99500 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+169% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Fr-224 (m1) | 0.006 |
| (n,γ) | Fr-224 (m2) | 99.99 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.3368 | 0.909% |
| 0.1994 | 1.067% |
| 0.1693 | 3.086% |
| 0.0698 | 2.509% |
| 0.0663 | 8.116% |
| 0.0554 | 0.148% |
| 0.0506 | 4.946% |
| 0.0437 | 0.106% |
| 0.0412 | 4.528% |
| 0.0402 | 1.239% |
| 0.0316 | 13.098% |
| 0.0197 | 1.036% |
| 0.0182 | 4.226% |
| 0.0181 | 9.558% |
| 0.0179 | 10.108% |
| 0.0151 | 1.548% |
| 0.0139 | 4.889% |
| 0.0138 | 2.681% |
| 0.0129 | 6.388% |
| 0.0117 | 6.056% |
| … i 14 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0039 | 0.7753 |
| 0.0123 | 0.4820 |
| 0.0010 | 0.3694 |
| 0.0051 | 0.3194 |
| 0.0023 | 0.2895 |
| 0.0282 | 0.2349 |
| 0.0108 | 0.2050 |
| 0.0029 | 0.1848 |
| 0.0013 | 0.1734 |
| 0.0051 | 0.1346 |
| 0.0095 | 0.1004 |
| 0.0111 | 0.1000 |
| 0.0242 | 0.0885 |
| 0.0147 | 0.0854 |
| 0.0761 | 0.0798 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 57% | 0.36110 | 1.09750 |
| 12.7% | 0.34990 | 1.06790 |
| 17% | 0.33090 | 1.01740 |
| 10.3% | 0.29190 | 0.91266 |
| 0.151% | 0.25570 | 0.81327 |
| 1.35% | 0.24300 | 0.77807 |
| 0.3896% | 0.20824 | 0.67070 |
| 0.108% | 0.09710 | 0.34406 |
| 0.49% | 0.09020 | 0.32179 |
| 0.124% | 0.06010 | 0.22122 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Fr-223
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3/2-*; T1/2: 2.200e1 m |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 21.99 m |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 4.2976550e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Fr-223; S(2n)=11037.5578 keV; S(2p)=12978.342 keV; Q(a)=5561.3922 keV; Q(2B-)=557.2745 keV; Q(ep)=-9859.6701 keV; Q(B- n)=-4009.1938 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Fr-223 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=22 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 50.094 keV (33.898%); rekordy MF=8/MT=457: 809 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=22 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 50.1 keV (3299.34%); rekordy MF=8/MT=457: 818 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=22 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 50.1 keV (3299.34%); rekordy MF=8/MT=457: 818 |
| ORIP/TORI gammas | 34 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.