✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.661e+10 Bq/g = 9.893e-1 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.833e-2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00345 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 4.83 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 6, beta: 6, alfa: 3 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1731.604 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6620 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.3968 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.4419 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.8708 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.6 ky | 1 | 6 | 6 | 3 |
| TORI-22 (2004) | 1.6 ky | 1 | 0 | 7 | 5 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.6 ky | 1.6 ky | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 12.8% | brak/σ_a, branching 12.8% | ten sam tryb; Δbranch=+1.49e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 5.0e-5 b | 5.0e-5 b | -2.53e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 69.4 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00111 MeV | 0.00111 MeV, I=18.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00319 MeV | 0.00319 MeV, I=18.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01201 MeV | 0.01201 MeV, I=16.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00633 MeV | 0.00633 MeV, I=8.78% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 4.78450 MeV | 4.78450 MeV, I=94.5% | 4.78434 MeV, I=94.5% | ΔE=-0.16 keV; ΔI=-0.106% |
| TORI-22 (2004) | α 4.60190 MeV | 4.60190 MeV, I=5.55% | 4.60100 MeV, I=5.55% | ΔE=-0.90 keV; ΔI=+1.29e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 4.31460 MeV | 4.31460 MeV, I=0.0078% | brak linii w oknie ±5.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.30970 MeV, Eśr=0.00007 MeV | Emax=0.60066 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+93.9% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.18621 MeV, Eśr=0.03280 MeV | Emax=0.44937 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+141% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.09490 MeV, Eśr=0.00136 MeV | Emax=0.41460 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+337% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 12.8% | 1.066 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ra-227 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 5.0e-5 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0120 | 16.816% |
| 0.0090 | 0.871% |
| 0.0063 | 8.781% |
| 0.0032 | 18.173% |
| 0.0011 | 18.511% |
| 0.0002 | 6.270% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0001 | 0.3097 |
| 0.0328 | 0.1862 |
| 0.0014 | 0.0949 |
| 0.0030 | 0.0838 |
| 0.0018 | 0.0811 |
| 0.0080 | 0.0117 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 4.7845 | 94.55% |
| 4.6019 | 5.55% |
| 4.3146 | 0.0078% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ra-226
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 1.600e0 ky |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: 14C; T1/2: 1600 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 4.2805130e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ra-226; S(2n)=11300.8929 keV; S(2p)=13355.4648 keV; Q(a)=4870.7028 keV; Q(2B-)=469.9265 keV; Q(ep)=-10155.5385 keV; Q(B- n)=-6041.0473 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ra-226 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1600.0013 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 186.211 keV (3.59%); rekordy MF=8/MT=457: 146 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1599.9664 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 2, max 186.211 keV (355.5%); rekordy MF=8/MT=457: 90 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1599.9664 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 2, max 186.211 keV (355.5%); rekordy MF=8/MT=457: 90 |
| ORIP/TORI gammas | 6 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.