✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 8.269e+16 Bq/g = 2.235e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.274e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0642 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.72 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 25, beta: 71, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1741.737 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6392 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.0262 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.5719 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.7212 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 6.15 h | 0 | 25 | 71 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 6.15 h | 0 | 0 | 256 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 6.15 h | 6.15 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 493 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00135 MeV | 0.00135 MeV, I=85.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00252 MeV | 0.00252 MeV, I=80.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00148 MeV | 0.00148 MeV, I=68.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00140 MeV | 0.00140 MeV, I=35.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.88700 MeV, Eśr=0.00105 MeV | Emax=2.02940 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+7.55% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.66630 MeV, Eśr=0.00199 MeV | Emax=2.00090 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+20.1% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.63800 MeV, Eśr=0.00526 MeV | Emax=1.97930 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+20.8% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ac-229 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.5716 | 3.731% |
| 0.3610 | 0.948% |
| 0.1559 | 5.260% |
| 0.0715 | 10.861% |
| 0.0572 | 5.645% |
| 0.0485 | 7.485% |
| 0.0401 | 7.898% |
| 0.0196 | 12.390% |
| 0.0097 | 16.403% |
| 0.0097 | 9.427% |
| 0.0075 | 1.943% |
| 0.0073 | 12.775% |
| 0.0036 | 9.812% |
| 0.0030 | 17.932% |
| 0.0030 | 9.963% |
| 0.0026 | 22.867% |
| 0.0025 | 80.142% |
| 0.0019 | 16.935% |
| 0.0018 | 6.920% |
| 0.0015 | 68.505% |
| … i 5 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0011 | 1.8870 |
| 0.0020 | 1.6663 |
| 0.0053 | 1.6380 |
| 0.0186 | 1.6304 |
| 0.0030 | 1.6247 |
| 0.0355 | 1.5880 |
| 0.0069 | 1.5802 |
| 0.0019 | 1.5569 |
| 0.0055 | 1.5015 |
| 0.0100 | 1.4958 |
| 0.0100 | 1.4593 |
| 0.0011 | 1.2875 |
| 0.0054 | 1.2464 |
| 0.0015 | 1.1536 |
| 0.0033 | 1.1104 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 8% | 0.74800 | 2.07920 |
| 12% | 0.61100 | 1.74090 |
| 0.11% | 0.53800 | 1.61780 |
| 0.15% | 0.39600 | 1.19320 |
| 32% | 0.38600 | 1.16810 |
| 0.21% | 0.38200 | 1.15770 |
| 0.46% | 0.36800 | 1.12100 |
| 3.4% | 0.36600 | 1.11460 |
| 0.24% | 0.34000 | 1.04600 |
| 6.6% | 0.32800 | 1.01440 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ac-228
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 3+*; T1/2: 6.15e0 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 6.15 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2280890 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ac-228; S(2n)=11557.1831 keV; S(2p)=13203.8276 keV; Q(a)=4721.1237 keV; Q(2B-)=-28.9448 keV; Q(ep)=-8076.7622 keV; Q(B- n)=-4981.4231 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ac-228 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=6.15 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 911.196 keV (26.2%); rekordy MF=8/MT=457: 1871 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=6.15 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 911.196 keV (2620%); rekordy MF=8/MT=457: 2249 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=6.15 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 911.196 keV (2620%); rekordy MF=8/MT=457: 2249 |
| ORIP/TORI gammas | 25 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.