✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.037e+13 Bq/g = 8.208e+2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.691e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.019 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 5.53 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 4, beta: 5, alfa: 5 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1743.078 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6451 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.1050 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.3675 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.5202 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.91 lat | 1 | 4 | 5 | 5 |
| TORI-22 (2004) | 1.91 lat | 1 | 0 | 14 | 5 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.91 lat | 1.91 lat | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 123% | brak/σ_a, branching 123% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 0.3 b | 0.3 b | +3.97e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 23.7 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01876 MeV | 0.01876 MeV, I=8.32% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.05191 MeV | 0.05191 MeV, I=7.95% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.19118 MeV | 0.19118 MeV, I=6.51% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.09559 MeV | 0.09559 MeV, I=0.909% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.42330 MeV | 5.42330 MeV, I=72.7% | 5.42315 MeV, I=72.2% | ΔE=-0.15 keV; ΔI=-0.688% |
| TORI-22 (2004) | α 5.34050 MeV | 5.34050 MeV, I=26.7% | 5.34036 MeV, I=27.2% | ΔE=-0.14 keV; ΔI=+1.87% |
| TORI-22 (2004) | α 5.21200 MeV | 5.21200 MeV, I=0.36% | 5.21100 MeV, I=0.42% | ΔE=-1.00 keV; ΔI=+16.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.21598 MeV, Eśr=0.00239 MeV | Emax=0.99290 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+360% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.17254 MeV, Eśr=0.00115 MeV | Emax=0.90810 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+426% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.13161 MeV, Eśr=0.00124 MeV | Emax=0.83200 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+532% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 123% | 1.004 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Th-229 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 0.3 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1912 | 6.513% |
| 0.0956 | 0.909% |
| 0.0519 | 7.955% |
| 0.0188 | 8.316% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0024 | 0.2160 |
| 0.0011 | 0.1725 |
| 0.0012 | 0.1316 |
| 0.0121 | 0.0844 |
| 0.0956 | 0.0123 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.4233 | 72.7% |
| 5.3405 | 26.7% |
| 5.2120 | 0.36% |
| 5.1750 | 0.18% |
| 5.1387 | 0.05% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Th-228
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 1.9125e0 y |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: 20O; T1/2: 1.9116 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 3.7585118e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Th-228; S(2n)=12569.3858 keV; S(2p)=11474.6183 keV; Q(a)=5520.1511 keV; Q(2B-)=-2449.1013 keV; Q(ep)=-7695.5354 keV; Q(B- n)=-8130.7892 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Th-228 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.912 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 4, max 84.373 keV (1.22%); rekordy MF=8/MT=457: 285 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.9126 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 84.373 keV (119%); rekordy MF=8/MT=457: 193 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.9126 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 84.373 keV (119%); rekordy MF=8/MT=457: 193 |
| ORIP/TORI gammas | 4 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.