✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 7.635e+8 Bq/g = 2.063e-2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 5.845e-4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0129 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 4.78 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 4, beta: 3, alfa: 4 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1755.129 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6310 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.7942 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.1164 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.7700 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 75.3 ky | 1 | 4 | 3 | 4 |
| TORI-22 (2004) | 75.3 ky | 1 | 0 | 13 | 9 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 75.3 ky | 75.3 ky | -5.06e-7% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 23% | brak/σ_a, branching 23% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 0.0012 b | 0.0012 b | +4.75e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 18.7 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01641 MeV | 0.01641 MeV, I=6.65% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04551 MeV | 0.04551 MeV, I=6.29% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.16860 MeV | 0.16860 MeV, I=4.84% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.08430 MeV | 0.08430 MeV, I=0.909% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 4.68750 MeV | 4.68750 MeV, I=76.3% | 4.68700 MeV, I=76.3% | ΔE=-0.50 keV; ΔI=+1.5e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 4.62100 MeV | 4.62100 MeV, I=23.4% | 4.62050 MeV, I=23.4% | ΔE=-0.50 keV; ΔI=-1.12e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 4.36780 MeV | 4.36780 MeV, I=0.31% | 4.37180 MeV, I=0.00097% | ΔE=+4.00 keV; ΔI=-99.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.16809 MeV, Eśr=0.00069 MeV | Emax=0.62000 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+269% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.06767 MeV, Eśr=0.00373 MeV | Emax=0.57090 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+744% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.01230 MeV, Eśr=0.08430 MeV | Emax=0.55220 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+4.39e+3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 23% | 1.017 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Th-231 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 0.0012 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1686 | 4.843% |
| 0.0843 | 0.909% |
| 0.0455 | 6.285% |
| 0.0164 | 6.646% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0007 | 0.1681 |
| 0.0037 | 0.0677 |
| 0.0843 | 0.0123 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 4.6875 | 76.3% |
| 4.6210 | 23.4% |
| 4.4760 | 0.12% |
| 4.3678 | 0.31% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Th-230
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 7.54e1 ky |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: 24Ne; T1/2: 7.54e+04 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.6845635e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Th-230; S(2n)=12051.0239 keV; S(2p)=12655.6246 keV; Q(a)=4770.0202 keV; Q(2B-)=-752.5051 keV; Q(ep)=-8988.4221 keV; Q(B- n)=-7105.6545 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Th-230 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=75379.9402 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 1, max 67.672 keV (0.3767%); rekordy MF=8/MT=457: 191 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=75399.9037 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 67.672 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 144 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=75399.9037 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 67.672 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 144 |
| ORIP/TORI gammas | 4 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.