✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.010e+15 Bq/g = 2.729e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 9.738e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0193 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 6.02 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 5, beta: 5, alfa: 5 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1752.812 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6209 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.6670 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.5707 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.9925 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 20.8 dni | 0 | 5 | 5 | 5 |
| TORI-22 (2004) | 20.8 dni | 0 | 0 | 11 | 11 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 20.8 dni | 20.8 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 25 b | 25 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 33.3 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00146 MeV | 0.00146 MeV, I=13.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02366 MeV | 0.02366 MeV, I=7.09% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.06426 MeV | 0.06426 MeV, I=6.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.23363 MeV | 0.23363 MeV, I=5.17% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.88850 MeV | 5.88850 MeV, I=67.4% | 5.88840 MeV, I=67.4% | ΔE=-0.10 keV; ΔI=+3.68e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 5.81770 MeV | 5.81770 MeV, I=32% | 5.81750 MeV, I=32% | ΔE=-0.20 keV; ΔI=-2.24e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 5.66720 MeV | 5.66720 MeV, I=0.38% | 5.66700 MeV, I=0.38% | ΔE=-0.20 keV; ΔI=+1.69e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.23037 MeV, Eśr=0.00122 MeV | Emax=0.61740 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+168% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.16991 MeV, Eśr=0.00082 MeV | Emax=0.57480 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+238% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.15423 MeV, Eśr=0.00126 MeV | Emax=0.54040 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+250% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | U-231 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 25 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.2336 | 5.173% |
| 0.1128 | 0.948% |
| 0.0643 | 6.702% |
| 0.0237 | 7.087% |
| 0.0015 | 13.376% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0012 | 0.2304 |
| 0.0008 | 0.1699 |
| 0.0013 | 0.1542 |
| 0.0060 | 0.0722 |
| 0.1222 | 0.0130 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.8885 | 67.4% |
| 5.8177 | 32% |
| 5.6672 | 0.38% |
| 5.6626 | 0.26% |
| 5.5839 | 0.0121% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla U-230
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 2.023e1 d |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: 22Ne; T1/2: 20.23 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2300920 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla U-230; S(2n)=13747.6201 keV; S(2p)=9733.8248 keV; Q(a)=5992.4518 keV; Q(2B-)=-5317.153 keV; Q(ep)=-5259.4714 keV; Q(B- n)=-10257.6788 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | U-230 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=20.8 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 3, max 72.2 keV (0.6%); rekordy MF=8/MT=457: 244 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=20.8 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 72.2 keV (60%); rekordy MF=8/MT=457: 110 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=20.8 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 72.2 keV (60%); rekordy MF=8/MT=457: 110 |
| ORIP/TORI gammas | 5 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.